Теорема Фейера

TODO: вычитывай@дополняй@викифицируй

[math]f \in L_1[/math],[math]\sigma (f, x) = \int\limits_Q f(x + t) \Phi_n(t)dt[/math]

[math]\sigma_n(f, x) = \sum\limits_{k = 0}^n s_k(f)[/math]

Поставим вопрос о сходимости сумм Фейера к [math]f[/math] либо в индивидуальной точке, либо в пространстве [math]L_p[/math] (по норме этих пространств).

Любая сумма Фейера — тригонометрический полином: [math]\sigma_n(f) \in H_n[/math].

Теорема (Фейер):

Пусть [math]f \in L_1[/math], [math]s \in \mathbb{R}[/math], [math]x \in \mathbb{R}[/math], [math]\lim\limits_{t\to +0} \frac1t \int\limits_0^t |f(x + t) + f(x - t) - 2s| dt = 0[/math]. Тогда [math]\lim\limits_{n\to\infty} \sigma_n(f, x) = s[/math]

Доказательство:

[math]\triangleright[/math]

Определение: Точка [math]x[/math] принято называть регулярной, если в этой точке существуют односторонние пределы. Например, любая точка непрерывности — регулярная. Пусть точка [math]x[/math] регулярна. [math]f(x + t) \stackrel{\to}{t\to +0} f(x + 0), f(x - t) \stackrel{\to}{t\to -0} f(x - 0) \Rightarrow \forall\varepsilon\exists\delta : 0 \lt t \lt \delta : |f(x + t) - f(x - t)| \lt \varepsilon[/math] Значит, для таких [math]t[/math]: [math]|f(x + t) + f(x - t) - 2s| \leq |f(x + t) - s| + |f(x - t) - s| \lt 2\varepsilon[/math] И интересующий нас интеграл [math]\frac1t\int\limits_0^t|f(x+t)+f(x-t)-2s| \leq \frac1t\int\limits_0^t2\varepsilon dt = 2\varepsilon[/math] Тем самым, в регулярной точке, [math]s = \frac{f(x + 0) + f(x - 0)}2[/math] В частности, в точке непрерывности функции суммы Фейера всегда сходятся к значению функции в данной точке. Часто всё это называют следствием Фейера о двух пределах. Теперь, собственно, доказательство. [math]\varphi_x(t) \stackrel{\mathrm{def}}= f(x - t) + f(x + t) - 2s[/math] [math]\delta_n(f, x) - s = \int\limits_0^\pi \varphi_x(t)\frac1{2\pi(n+1} \frac{\sin^2\frac{n + 1}{2}t}{\sin^2\frac t2} dt[/math] Надо доказать, что этот интеграл при [math]n\to\infty[/math] стремится к [math]0[/math]. Воспользуемся положительностью [math]\Phi_n[/math]: [math]|\sigma_n(f, x) - s| \leq \int\limits_0^\pi |\varphi_x(t)\Phi_n(t)| dt[/math] Нужно доказать, что этот интеграл стремится к нулю. [math]h_n \stackrel{\mathrm{def}}= \frac1n[/math], [math]\int\limits_0^\pi = \int\limits_0^{h_n} + \int\limits_{h_n}^\pi[/math] при [math]n \gt 3[/math]. Утверждение: [math]\int\limits_0^{h_n}|\varphi_x(t)| \frac1{2\pi(n+1)}\frac{\sin^2\frac{n+1}2}{\sin^2\frac t2} dt \to 0[/math] [math]\triangleright[/math] Воспользуемся неравенствами [math]|\sin nt| \leq n|\sin t|[/math] А также, [math]\frac2\pi t \leq \sin t \leq t[/math] ([math]t \in [0; \frac\pi2][/math]) [math]\sin^2(n+1)\frac{t}2 \leq (n+1)^2\sin^2\frac{t}2[/math] [math]\frac{\sin^2(n+1)\frac t2}{\sin^2\frac{t}2} \leq (n + 1)^2[/math], [math]n + 1 \leq 2n[/math] Значит, [math]\int\limits_0^{h_n} \leq \frac1{2\pi}(n+1)\int\limits_0^{1/n} |\varphi_x(t)|dt \leq[/math][math]\frac1n \cdot \frac1{h_n}\int\limits_0^{h_n}|\varphi_x(t)|dt[/math] По условию теоремы, [math]\frac1{h_n}\int\limits_0^{h_n}|\varphi_x(t)|dt \to 0[/math] [math]\triangleleft[/math] Утверждение: [math]\int\limits_{h_n}^\pi|\varphi_x(t)| \frac1{2\pi(n+1)}\frac{\sin^2\frac{n+1}2}{\sin^2\frac t2} dt \to 0[/math] [math]\triangleright[/math] [math]\sin^2 \frac{n+1}2 t \leq 1[/math], [math]\sin^2 \frac t2 \geq \left(\frac2\pi \frac t2\right)^2 = \left(\frac{t}{\pi}\right)^2[/math] [math]\int\limits_{h_n}^\pi|\varphi_x(t)| \frac1{2\pi(n+1)}\frac{\sin^2\frac{n+1}2}{\sin^2\frac t2} dt \leq[/math][math]\int\limits_{h_n}^\pi |\varphi_x(t)| \frac1{2\pi(n + 1)} \frac1{\left(\frac{t}\pi\right)^2} \leq[/math][math]\int\limits_{h_n}^\pi |\varphi_x(t)| \frac{\pi^2}{2\pi t^2(n+1)} dt = [/math][math]\frac\pi2 \frac1{n+1} \int\limits_{h_n}^\pi\frac{|\varphi_x(t)|}{t^2} dt = [/math][math]\frac\pi2 h_n \int\limits_{h_n}^\pi \frac1{t^2}d\Phi_x(t)[/math] ([math]\Phi[/math] — первообразная) (Проинтегрируем по частям) [math]= \frac\pi2 h_n \left(\frac1{t^2}\Phi_x(t) + 2\int\limits_{h_n}^\pi \Phi_x(t) \frac1{t^3} dt \right)[/math] Оценим каждое из слагаемых. Первое слагаемое. [math]h_n \frac1{\pi^2} \Phi_x(\pi) - h_n \frac1{h_n^2}\Phi_x(h_n)[/math] [math]h_n \frac1{\pi^2} \Phi_x(\pi) \to 0[/math] [math]h_n \frac1{h_n^2} \Phi_x(h_n) = \frac1{h_n} \int\limits_0^{h_n} |\varphi_x(y)| dy \to 0[/math] по условию теоремы. Второе слагаемое [math]h_n \int\limits_{h_n}^\pi\Phi_x(t) \frac1{t^3} dt = [/math][math]h_n\int\limits_{h_n}^\pi \left(\frac1t\int\limits_0^t|\varphi_x(y)| dy \right) \frac1{t^2} dt[/math] [math]\forall\varepsilon\exists\delta : 0 \lt t \lt \delta : \frac1t\int\limits_0^t|\varphi_x(y)|dy \lt \varepsilon[/math] начиная с [math]n : h_n \lt \delta[/math] Тогда [math]h_n\int\limits_{h_n}^\pi(...)\frac1{t^2} \stackrel{=}{h_n \lt \delta} h_n \int\limits_{h_n}^\delta + h_n\int\limits_\delta^\pi[/math] [math]h_n \int\limits_{h_n}^\delta(...)\frac1{t^2} dt \lt \varepsilon h_n \int\limits_{h_n}^\delta \frac1{t^2} dt = [/math][math]\varepsilon h_n \left(\frac1{h_n} - \frac1\delta\right) \leq a \varepsilon[/math] Второй интеграл [math]h_n \int\limits_\delta^\pi \to 0[/math], так как [math]\int\limits_\delta^\pi[/math] — число [math]h_n \to 0[/math]. Оба интеграла стремятся к нулю, теорема Фейера доказана. [давно пора, нифига ж себе она длинная] [math]\triangleleft[/math]

[math]\triangleleft[/math]

Важный момент. Если в теореме Фейера [math]f \in C[/math], теорема выполнена в каждой точке [math]x[/math], и, самое важное, равномерно по [math]x[/math].

В этом случае, [math]\sigma_n(f) \stackrel[n \to \infty]{\mathbb{R}}{\rightrightarrows} f[/math]

Это связано с тем, что условия Фейера выполнены равномерно по [math]x[/math] (из теоремы Кантора: [math]f[/math] — непрерывно на [math][a; b][/math] [math]\Rightarrow[/math] [math]f[/math] — равномерно непрерывна на нём)

Устновим теорему Фейера в [math]L_p[/math].

Теорема (Фейер):

[math]f\in L_p \Rightarrow \|f - \delta_n(f)\|_p \stackrel[n\to\infty]{}{\to} 0[/math]

TODO: тут что-то явно не так, глобально

[math]\delta_n(f) \in H_n[/math], [math]E_n(f)_p \leq \|f-\delta_p(f)\|_p[/math]

Теорема (Вейерштрасс):

[math]f \in L_p \Rightarrow E_n(f)_p \stackrel[n\to\infty]{}{\to} 0[/math]

Доказательство:

[math]\triangleright[/math]

TODO: запилить!

[math]\triangleleft[/math]

{{теорема |statement=[math]C[/math] {{---}] всюду плотно в [math]L_p[/math] : [math]\forall\varepsilon\gt 0\forall f\in L_p\exists g\in C : \|f - g\|\lt \varepsilon[/math] |proof=Используем тот факт, что в [math]C[/math] теорема Фейера выполнена: Суммы Фейера сходятся равномерно на [math]\mathbb{R}[/math][math]\Rightarrow[/math][math]f\in C[/math][math]\delta_n(f) \stackrel[n\to\infty]{\mathbb{R}}{\rightrightarrows} s[/math]

[math]\forall g \in L_p : \|\delta_n(g) - g\|_p[/math]

По только что доказанной теореме, [math]\forall\varepsilon\gt 0\exists\varphi\in C : \|g-\varphi\|\lt \varepsilon[/math]

[math]\|\sigma_n(g) - g\|_p = \|(\sigma_n(g) - \sigma_n(\varphi)) - (g - \varphi) + (\sigma_n(\varphi) - \varphi)\|_p \leq[/math][math]\|\sigma_n(g-\varphi)\|_p [\leq\|g-\varphi\|_p \leq \varepsilon] + \|g - \varphi\|_p [\leq \varepsilon] + \|\sigma_n(\varphi) - \varphi\|_p \leq[/math]

Значит, [math]\|\sigma_n(g) - g\|_p \leq 2\varepsilon + \|\sigma_n(\varphi) - \varphi\|_p[/math]

[math]\forall f\in C : \|f\|_p^p \leq \int\limits_Q|f(t)|^p dt[/math]

[math]|f(t)| \leq \|f\|_\infty = \max\limits_Q |f(t)|[/math] [math]\Rightarrow[/math] [math]\|f\|_p^p \leq 2\pi\|f\|_\infty^p[/math][math]\Rightarrow[/math][math]\|f\|_p^p \leq (2\pi)^{1/p}\|f\|_\infty^p[/math]

[math]\varphi\in C[/math], [math]\sigma_n(\varphi) \in C[/math], [math]\sigma_n(\varphi) - \varphi \in C[/math], [math]\|\sigma_n(\varphi) - \varphi\|_p \leq (2\pi)^{1/p} \|\sigma_n(\varphi) - \varphi\|_\infty[/math]

[math]\|\sigma_n(g) - g\|_p \leq 2\varepsilon + \|\sigma_n(\varphi) - \varphi\|_p[/math]

Но в [math]C[/math] верна теорема Фейера: [math]\forall \varepsilon\gt 0\exists N \forall n \gt N : \|\sigma_n(\varphi) - \varphi\|_\infty \lt \varepsilon[/math]

[math]\forall n \gt N\forall\varepsilon \gt 0 : \|\sigma_n(g) - g\|_p \leq (2\pi)^{1/p} \varepsilon[/math]

По определению предела, теорема доказана }}