Объём — различия между версиями

Материал из Викиконспекты
Перейти к: навигация, поиск
(Общий случай)
м (rollbackEdits.php mass rollback)
 
(не показаны 23 промежуточные версии 5 участников)
Строка 1: Строка 1:
 
==Общий случай==
 
==Общий случай==
Почему нельзя просто смешаное произведение? потомучто иди нахуй, вот почему.
 
 
 
Объём в <tex>n</tex>-мерном пространстве определяется аналогично трехмерному случаю.  
 
Объём в <tex>n</tex>-мерном пространстве определяется аналогично трехмерному случаю.  
 
{{Определение
 
{{Определение
|definition='''Объем''' {{---}} это сопоставляемая фигуре численная характеристика, такая, что :
+
|definition='''Объем''' {{---}} это сопоставляемая фигуре численная характеристика, такая, что:
# У одинаковых фигур равные объемы (объем не меняется при движении фигуры как твердого целого)
+
# У одинаковых фигур равные объемы (объем не меняется при движении фигуры как твердого целого);
 
# Если одна фигура состоит из двух, то её объем равен сумме объемов её частей.  
 
# Если одна фигура состоит из двух, то её объем равен сумме объемов её частей.  
 
}}
 
}}
 
За единицу объема принимается объем <tex>n</tex>-мерного куба с ребром, равным единице.
 
За единицу объема принимается объем <tex>n</tex>-мерного куба с ребром, равным единице.
===Вычисление объема===
 
Объём тела в <tex>n</tex>-мерном пространстве вычисляется как определённый интеграл:
 
 
<tex>\idotsint\limits_{\mathbb{R}^n}\chi(x_1, \dots, x_n)dx_1\dots dx_n </tex>, где <tex>\chi(x_1, \dots, x_n) - </tex> характеристическая функция геометрического образа тела.
 
  
 
===Переход из одной системы координат в другую===
 
===Переход из одной системы координат в другую===
 
Пускай мы посчитали объем в одной системе координат и теперь хотим перейти из нее в другую систему координат. Поскольку объем не инвариантен, он изменится.
 
Пускай мы посчитали объем в одной системе координат и теперь хотим перейти из нее в другую систему координат. Поскольку объем не инвариантен, он изменится.
  
Здесь конспект по матану о замене переменных у многомерного интеграла.
+
{{Теорема
Всем спасибо.
+
|about=О замене переменных в <tex>n</tex>-кратном интеграле
 +
|statement= Пусть даны две <tex>n</tex>-мерные области: <tex>(D)</tex> в пространстве <tex>x_1 x_2\dots x_n</tex> и <tex>(\Delta)</tex> в пространстве <tex> \xi_1\xi_2\dots\xi_n</tex>, ограниченные каждая одной непрерывной {{---}} гладкой или кусочно-гладкой {{---}} поверхностью. Между ними с помощью формул
 +
 
 +
<tex>
 +
\begin{cases}
 +
  x_1 = x_1(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n);
 +
  \\
 +
  x_2 = x_2(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n);
 +
  \\
 +
    \dotfill
 +
  \\
 +
  x_n = x_n(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n);
 +
  \end{cases}
 +
</tex>
 +
 
 +
устанавливается взаимно однозначное соответствие. Тогда, при обычных предположениях относительно производных и сохранения знака якобианом
 +
<tex> J =
 +
\begin{vmatrix}  \dfrac{\partial x_1}{\partial \xi_1} & \dfrac{\partial x_2}{\partial \xi_1} & \cdots & \dfrac{\partial x_n}{\partial \xi_1}
 +
\\ \dfrac{\partial x_1}{\partial \xi_2} & \dfrac{\partial x_2}{\partial \xi_2} & \cdots &\dfrac{\partial x_n}{\partial \xi_2}
 +
\\ \vdots & \vdots & \ddots & \vdots
 +
\\ \dfrac{\partial x_1}{\partial \xi_n} & \dfrac{\partial x_2}{\partial \xi_n} & \cdots &\dfrac{\partial x_n}{\partial \xi_n}
 +
\end{vmatrix}
 +
</tex>,
 +
 
 +
интеграл от непрерывной в <tex>(D)</tex> функции <tex>f(x_1, x_2, \dots, x_n)</tex> может быть преобразован по формуле
 +
<tex>\displaystyle \idotsint\limits_{(D)}f(x_1, \dots, x_n)\mathrm dx_1\dots \mathrm dx_n =
 +
\idotsint\limits_{(\Delta)}f(x_1(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n), \dots, x_n(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n))|J|\mathrm d\xi_1\dots \mathrm d\xi_n
 +
</tex>.
 +
 
 +
|proof=
 +
Подробное доказательство приведено в учебнике Фихтенгольца<ref>Фихтенгольц Г.М. Курс дифференциального и интегрального исчисления, том 3, 2003 г. {{---}} 440 c.</ref>.
 +
}}
 +
 
 +
===Вычисление объема===
 +
Объём тела в <tex>n</tex>-мерном пространстве вычисляется как определённый интеграл
 +
 
 +
<tex>\displaystyle \idotsint\limits_{\mathbb{R}^n}\chi(x_1, \dots, x_n)\mathrm dx_1\dots \mathrm dx_n </tex>,
 +
 
 +
где <tex>\chi(x_1, \dots, x_n)</tex> – характеристическая функция геометрического образа тела.
  
 
==Вычисление объема простых фигур==
 
==Вычисление объема простых фигур==
===Симплекс===
+
===Параллелепипед===
===Параллелограмм===
+
Пусть параллелепипед задаётся точкой <math>p</math>, и ЛНЗ векторами <math>\{\vec{a_i}\}_{i=0}^n</math>,
===Сфера===
+
<math>\chi(x_1, \dots, x_n)</math> — его характеристическая функция.
 +
Для вычисления объёма сначала сместим начало системы координат в точку <math>p</math>,
 +
а затем заменим базис на <math>\{\vec{a_i}\}_{i=0}^n</math>.
 +
В новой системе координат параллелепипед будет областью <math>\left[0,1\right]^n</math>.
 +
 
 +
<math> \displaystyle
 +
x_i = \sum_{j=1}^n (a_j - p)_i \xi_j \text{,}\\
 +
\frac{\partial x_i}{\partial \xi_j} = (a_j - p)_i \text{,}\\
 +
J =
 +
\begin{vmatrix} (a_1 - p)_1 & (a_1 - p)_2 & \cdots & (a_1 - p)_n
 +
\\ (a_2 - p)_1 & (a_2 - p)_2 & \cdots &(a_2 - p)_n
 +
\\ \vdots & \vdots & \ddots & \vdots
 +
\\ (a_n - p)_1 & (a_n - p)_2 & \cdots &(a_n - p)_n
 +
\end{vmatrix} =
 +
\begin{vmatrix}
 +
a_1 - p \\ a_2 - p \\ \vdots \\ a_n - p
 +
\end{vmatrix} =  
 +
\begin{vmatrix}
 +
a_1 & 1 \\ a_2 & 1 \\ \vdots & \vdots \\ a_n & 1 \\ p & 1
 +
\end{vmatrix} \text{,}\\
 +
\idotsint\limits_{\mathbb{R}^n}\chi(x_1, \dots, x_n)\mathrm dx_1\dots \mathrm dx_n
 +
= \idotsint\limits_{\left[0,1\right]^n}\left|J\right|\mathrm d\xi_1 \dots \mathrm d\xi_n = \left|J\right|\text{.}
 +
</math>
 +
 
 +
== См. также==
 +
* [[Аффинное пространство]]
 +
 
 +
==Примечания==
 +
 
 +
<references />
 +
 
 +
== Источники информации ==
 +
 
 +
[[Категория: Вычислительная геометрия]]
 +
[[Категория: Основание вычислительной геометрии]]

Текущая версия на 19:13, 4 сентября 2022

Общий случай

Объём в [math]n[/math]-мерном пространстве определяется аналогично трехмерному случаю.

Определение:
Объем — это сопоставляемая фигуре численная характеристика, такая, что:
  1. У одинаковых фигур равные объемы (объем не меняется при движении фигуры как твердого целого);
  2. Если одна фигура состоит из двух, то её объем равен сумме объемов её частей.

За единицу объема принимается объем [math]n[/math]-мерного куба с ребром, равным единице.

Переход из одной системы координат в другую

Пускай мы посчитали объем в одной системе координат и теперь хотим перейти из нее в другую систему координат. Поскольку объем не инвариантен, он изменится.

Теорема (О замене переменных в [math]n[/math]-кратном интеграле):
Пусть даны две [math]n[/math]-мерные области: [math](D)[/math] в пространстве [math]x_1 x_2\dots x_n[/math] и [math](\Delta)[/math] в пространстве [math] \xi_1\xi_2\dots\xi_n[/math], ограниченные каждая одной непрерывной — гладкой или кусочно-гладкой — поверхностью. Между ними с помощью формул

[math] \begin{cases} x_1 = x_1(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n); \\ x_2 = x_2(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n); \\ \dotfill \\ x_n = x_n(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n); \end{cases} [/math]

устанавливается взаимно однозначное соответствие. Тогда, при обычных предположениях относительно производных и сохранения знака якобианом [math] J = \begin{vmatrix} \dfrac{\partial x_1}{\partial \xi_1} & \dfrac{\partial x_2}{\partial \xi_1} & \cdots & \dfrac{\partial x_n}{\partial \xi_1} \\ \dfrac{\partial x_1}{\partial \xi_2} & \dfrac{\partial x_2}{\partial \xi_2} & \cdots &\dfrac{\partial x_n}{\partial \xi_2} \\ \vdots & \vdots & \ddots & \vdots \\ \dfrac{\partial x_1}{\partial \xi_n} & \dfrac{\partial x_2}{\partial \xi_n} & \cdots &\dfrac{\partial x_n}{\partial \xi_n} \end{vmatrix} [/math],

интеграл от непрерывной в [math](D)[/math] функции [math]f(x_1, x_2, \dots, x_n)[/math] может быть преобразован по формуле

[math]\displaystyle \idotsint\limits_{(D)}f(x_1, \dots, x_n)\mathrm dx_1\dots \mathrm dx_n = \idotsint\limits_{(\Delta)}f(x_1(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n), \dots, x_n(\xi_1,\xi_2,\dots,\xi_n))|J|\mathrm d\xi_1\dots \mathrm d\xi_n [/math].
Доказательство:
[math]\triangleright[/math]
Подробное доказательство приведено в учебнике Фихтенгольца[1].
[math]\triangleleft[/math]

Вычисление объема

Объём тела в [math]n[/math]-мерном пространстве вычисляется как определённый интеграл

[math]\displaystyle \idotsint\limits_{\mathbb{R}^n}\chi(x_1, \dots, x_n)\mathrm dx_1\dots \mathrm dx_n [/math],

где [math]\chi(x_1, \dots, x_n)[/math] – характеристическая функция геометрического образа тела.

Вычисление объема простых фигур

Параллелепипед

Пусть параллелепипед задаётся точкой [math]p[/math], и ЛНЗ векторами [math]\{\vec{a_i}\}_{i=0}^n[/math], [math]\chi(x_1, \dots, x_n)[/math] — его характеристическая функция. Для вычисления объёма сначала сместим начало системы координат в точку [math]p[/math], а затем заменим базис на [math]\{\vec{a_i}\}_{i=0}^n[/math]. В новой системе координат параллелепипед будет областью [math]\left[0,1\right]^n[/math].

[math] \displaystyle x_i = \sum_{j=1}^n (a_j - p)_i \xi_j \text{,}\\ \frac{\partial x_i}{\partial \xi_j} = (a_j - p)_i \text{,}\\ J = \begin{vmatrix} (a_1 - p)_1 & (a_1 - p)_2 & \cdots & (a_1 - p)_n \\ (a_2 - p)_1 & (a_2 - p)_2 & \cdots &(a_2 - p)_n \\ \vdots & \vdots & \ddots & \vdots \\ (a_n - p)_1 & (a_n - p)_2 & \cdots &(a_n - p)_n \end{vmatrix} = \begin{vmatrix} a_1 - p \\ a_2 - p \\ \vdots \\ a_n - p \end{vmatrix} = \begin{vmatrix} a_1 & 1 \\ a_2 & 1 \\ \vdots & \vdots \\ a_n & 1 \\ p & 1 \end{vmatrix} \text{,}\\ \idotsint\limits_{\mathbb{R}^n}\chi(x_1, \dots, x_n)\mathrm dx_1\dots \mathrm dx_n = \idotsint\limits_{\left[0,1\right]^n}\left|J\right|\mathrm d\xi_1 \dots \mathrm d\xi_n = \left|J\right|\text{.} [/math]

См. также

Примечания

  1. Фихтенгольц Г.М. Курс дифференциального и интегрального исчисления, том 3, 2003 г. — 440 c.

Источники информации