Эта статья находится в разработке!
Для удобства вводим обозначения:
[math]A_n(f,x)=A_n(x)=a_n\cos{nx}+b_n\sin{nx}[/math],где [math]a_n[/math], [math]b_n[/math] — коэффициенты Фурье,
[math]S_n(f,x)=S_n(x)=\sum\limits_{k=0}^{n}A_k(x)[/math] — частичные суммы ряда Фурье,
[math]\sigma(f,x)=\sigma(x)=\sum\limits_{k=0}^{\infty}A_k(x)[/math] — ряд Фурье.
Следуя Дирихле, запишем частичную сумму ряда Фурье посредством интеграла:
[math]S_n(x)=[/math][math]\frac{1}{2\pi}\int\limits_{Q}f(t)dt+\sum\limits_{k=1}^{n}(\frac{1}{\pi}\int\limits_{Q}f(t)\cos{kt}dt\cos{kx} + \frac{1}{\pi}\int\limits_{Q}f(t)\sin{kt}dt\sin{kx})[/math]
По свойствам интеграла, меняя местами значки интеграла и конечного суммирования, получим
[math]\int\limits_{Q}f(t)\frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}+\sum\limits_{k=1}^{n}(\cos{kt}\cos{kx}+\sin{kt}\sin{kx})dt)=[/math]
[math]\int\limits_{Q}f(t)\frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}+\sum\limits_{k=1}^{n}\cos{k(x-t)})dt[/math].
| Определение: |
| Тригонометрический полином вида [math]D_n(t)=\frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}+\sum\limits_{k=1}^{n}\cos{kt})[/math] называется ядром Дирихле. |
Подставляя эту функцию в только что полученную формулу, приходим к следующему выражению:
| Определение: |
| [math]S_n(x)=\int\limits_{Q}f(t)D_n(x-t)dt[/math] — интеграл Дирихле. |
Из формулы для ядра видно, что ядро — четная функция, более того, если ядро заинтегрировать по всему участку [math] Q [/math], то такой интеграл равен [math]1[/math].
Воспользуемся свойством, что если [math]f[/math] — [math]2\pi[/math]-периодична, то [math]\int\limits_{Q}f=\int\limits_{a}^{a+2\pi}f[/math]. Проделав замену переменных [math]u=t-x[/math] в интеграле Дирихле, приходим к формуле:
| Определение: |
| [math]S_n(x) = \int\limits_{Q}f(x+t)D_n(t)dt[/math]. В такой форме записи частичная сумма называется интегралом свертки [math]f[/math] c ядром [math]D_n(t)[/math]. |
Чтобы применять этот интеграл, найдем замкнутое выражение для ядра.
| Утверждение: |
[math]D_n(t)=\frac{1}{2\pi}\frac{\sin{(n+\frac{1}{2})t}}{\sin{\frac{t}{2}}}[/math] |
| [math]\triangleright[/math] |
|
По определению ядра: [math]D_n(f) = \frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}+\sum\limits_{k=1}^{n}\cos{kt})[/math].
Домножим это выражение на [math]\sin{\frac{t}{2}}[/math]:
[math]\sin{\frac{t}{2}}D_n(t) = \frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}\sin{\frac{t}{2}}+\sum\limits_{k=1}^{n} \cos{kt} \sin{\frac{t}{2}})=[/math]
[math]\frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}\sin{\frac{t}{2}}+\frac{1}{2}\sum\limits_{k=1}^{n}(\sin{(k+\frac{1}{2})t}-\sin{(k-\frac{1}{2})t}))=[/math]
[math]\frac{1}{\pi}(\frac{1}{2}\sin{\frac{t}{2}}+\frac{1}{2}(\sin{(n+\frac{1}{2})t}-\sin{\frac{t}{2}}))=[/math] [math]\frac{1}{2\pi}\sin{(n+\frac{1}{2})t}[/math]
Разделив обе части на [math]\sin{\frac{t}{2}}[/math], получим требуемую формулу. |
| [math]\triangleleft[/math] |
Используя эту формулу, можно записать: [math]S_n(f,x)=\int\limits_{-\pi}^{\pi}f(x+t)\frac{1}{2\pi}\frac{\sin{(n+\frac{1}{2})t}}{\sin{\frac{t}{2}}}dt=[/math] (пользуясь четностью ядра и линейностью интеграла)
[math]=\int\limits_{-\pi}^{0}+\int\limits_{0}^{\pi}=\int\limits_{0}^{\pi}(f(x+t)+f(x-t))D_n(t)dt[/math]
[math] 2\int\limits_{0}^{\pi}D_n(t)dt = 1 [/math] (это проверяется непосредственно). Пусть [math]S \in \mathbb{R}[/math], тогда [math]S=\int\limits_{0}^{\pi}2SD_n(t)dt[/math].
Приходим к формуле:
[math]S_n(f,x)-S=\int\limits_{0}^{\pi}(f(x+t)+f(x-t)-2S)D_n(t)dt[/math] — основная формула для изучения сходимости ряда Фурье в индивидуальной точке [math]S[/math].
