Уравнение с разделенными переменными
| Определение: |
| уравнение вида [math]M(x)dx + N(y)dy = 0 \:\: (1)[/math] называется уравнением с разделенными переменными |
Решение:
[math](1) \:\: \Leftrightarrow \:\: M(x)dx = -N(y)dy[/math] далее интегрируем правую и левую части
Уравнение с разделяемыми переменными
| Определение: |
| уравнение вида [math]M_{1}(x)N_{1}(y)dx + M_{2}(x)N_{2}(y)dy = 0 \:\: (2)[/math] называется уравнением с разделяемыми переменными |
Решение: (2) разделим на [math]N_{1}(y)M_{2}(x) \neq 0[/math] и оно сведется к (1). в случае = 0 могут существовать особые решения.
Однородные уравнения
| Определение: |
| уравнение вида [math]M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0 \:\: (3)[/math], где M и N - однородные функции одного измерения, называется однородным уравнением |
| Определение: |
| [math]f(x, y) - [/math] однородная функция измерения n [math]\Leftrightarrow \: f(\lambda x, \lambda y) = \lambda^{n}f(x, y)[/math] |
Решение: произвести замену [math]t = \frac{y}{x}[/math]
| Определение: |
| [math]\frac{dy}{dx}=f(\frac{y}{x})[/math] - один из видов однородного уравнения. |
Уравнения приводящиеся к однородным
| Определение: |
| уравнение вида [math]\frac{dy}{dx}= f(\frac{a_{1}x + b_{1}y + c_{1}}{a_{2}x + b_{2}y + c_{2}}) (4)[/math] называется уравнением приводящимся к однородному |
| Утверждение: |
Решением уравнения [math](4)[/math] является:
1) [math]\begin{vmatrix}
a_{1} & b_{1}\\
a_{2} & b_{2}
\end{vmatrix} \neq 0 \Rightarrow \left\{\begin{matrix}
x = u + \alpha \\
y = v + \beta
\end{matrix}\right. [/math]
[math] (\alpha, \beta) : \left\{\begin{matrix}
a_{1}x + b_{1}y + c_{1} = 0\\
a_{2}x + b_{2}y + c_{2} = 0
\end{matrix}\right.[/math]
Тогда получаем однородное уравнение.
2) [math]\begin{vmatrix}
a_{1} & b_{1}\\
a_{2} & b_{2}
\end{vmatrix} = 0 \Rightarrow
[/math] пусть [math]a_{1} x + b_{1} y + c_{1} = t
[/math]
Тогда получаем уравнение с разделяющимися переменными. |
| [math]\triangleright[/math] |
|
Докажем 1), второй доказывается аналогично.
Подставим замену:
[math]a_{1}x + b_{1}y + c_{1} = a_{1}(u + \alpha) + b_{1}(v + \beta) + c_{1} = a_{1}\alpha + b_{1}\beta + c_{1} + a_{1}u + b_{1}v =[/math] [math]a_{1}u + b_{1}v = 0 [/math]
Получили однородное уравнение. |
| [math]\triangleleft[/math] |
Линейное уравнение первого порядка
| Определение: |
| уравнение вида [math]\frac{dy}{dx} = p(x) y + q(x)(5)[/math] называется линейным уравнением [math]I[/math] порядка |
| Определение: |
| Если [math]q(x) = 0[/math], то уравнение [math](5) [/math] называется однородным линейным уравнением [math]I[/math] порядка |
Способ решения методом Бернулли
Пусть [math] y(x) = u(x) v(x)[/math], тогда:
[math] u'(x) v(x) + u(x) v'(x) = p(x) u(x) v(x) + q(x) [/math]
[math]
u'(x) v(x) + u(x) [ v'(x) - p(x) v(x)] = q(x)
[/math], назовем это уравнение [math](5a)[/math]
Пусть [math] v(x) [/math] таково, что:
[math] v'(x) - p(x) v(x) = 0 [/math]
Тогда:
[math]\frac{dv(x)}{dx} - p(x) v(x) = 0 [/math]. Домножим на [math] \frac{dx}{dv(x)} [/math]
[math]\frac{dv}{v} - p(x) dx = 0 [/math]. Отсюда получаем:
[math]ln(v) = \int p(x)dx + C[/math]
[math]v(x) = e^{C+ \int p(x)dx} = C e^{\int p(x)dx}[/math]
Пусть [math] C = 1[/math]. Тогда из [math](5a)[/math] получаем:
[math] u'(x) e^{\int p(x)dx} = q(x) [/math]
[math] u(x) = \int q(x) e^{\int -p(x)dx} dx + C_{1} [/math]. Тогда
[math]y(x) = e^{\int p(x)dx} [ \int q(x) e^{\int -p(x)dx} dx + C_{1}] [/math]
Способ решения методом Лагранжа
Рассмотрим:
[math] \frac{dx}{dy} = p(x) y [/math]
Рассмотрим общее однородное(O.O) и общее неоднородное решение(O.H):
[math] y_{O.O} = C e^{\int p(x)dx}[/math] (из док-ва Бернулли)
Пусть:
[math] y_{O.H} = C(x) e^{\int p(x)dx}[/math]
[math] C'(x) e^{\int p(x)dx} + C(x) p(x) e^{\int p(x)dx} = p(x) C(x) e^{\int p(x)dx} + q(x) [/math]
[math] C'(x) = q(x) e^{-\int p(x)dx} [/math]
[math] C(x) = \int q(x) C(x) e^{\int p(x)dx} dx + C_{1} [/math]
[math]y(x) = e^{\int p(x)dx} [ \int q(x) e^{\int p(x)dx} dx + C_{1}] [/math]
Способ решения методом Игоря Сушенцева
Запомнить формулу:
[math]y(x) = e^{\int p(x)\mathrm dx} \left[ \int q(x) e^{\int p(x)\mathrm dx} dx + C_{1} \right] [/math]
Уравнение в полных дифференциалах
| Определение: |
| Уравнение вида: [math]M(x, y)dx + N(x, y)dy = 0 \:\: (6)[/math] называется уравнением в полных дифференциалах, если [math](6) = du(x, y)[/math] |
т.к. [math]du(x, y) = 0 \Leftrightarrow u(x, y) = C \: -[/math] общий интеграл.
| Теорема: |
Пусть [math]M(x, y), N(x, y) \in C(G)[/math], где G - односвязная область, и [math]\frac{\partial M(x,y)}{\partial y}, \: \frac{\partial N(x, y)}{\partial x} \in C(G)[/math];
Тогда [math]Mdx + Ndy = du \: \Leftrightarrow \frac{\partial M(x, y)}{\partial y} \equiv \frac{\partial N(x, y)}{\partial x} [/math] |
| Доказательство: |
| [math]\triangleright[/math] |
|
сами доказывайте. |
| [math]\triangleleft[/math] |
Решение: [math]u(x, y) = \int_{x_{0}}^{x}M(x, y)dx + \int_{y_{0}}^{y}N(x_{0}, y)dy = C \: - [/math] Общее решение.
Уравнение, приводящееся к уравнениию в полных дифференциалах
в условиях предыдущего определения, но [math]\frac{\partial M}{\partial y} \not\equiv \frac{\partial N}{\partial x}[/math]. Домножим (6) на [math]\mu(x, y): \:[/math]
[math]M \frac{\partial \mu}{\partial y} + \mu \frac{\partial M }{\partial y} = N \frac{\partial \mu}{\partial x} + \mu \frac{\partial N}{\partial x} \: \Rightarrow \: M \frac{\partial \mu}{\partial y} - N \frac{\partial \mu}{\partial x} = \mu (\frac{\partial N}{\partial x} - \frac{\partial M}{\partial y}) \: (*)[/math]
| Утверждение: |
Пусть [math]\exists \omega (x, y) \in C'(G): \:\:[/math] [math] \frac{\frac{\partial M}{\partial y} - \frac{\partial N}{\partial x}}{ N \frac{\partial \omega}{\partial x} - M \frac{\partial \omega}{\partial y}} = \psi(\omega) \: \Rightarrow \mu = e^{\int \psi(\omega)d\omega}[/math] |
| [math]\triangleright[/math] |
|
Пусть [math]\mu = h(\omega) \: \Rightarrow \: M \frac{dh}{d\omega}\frac{\partial \omega}{\partial y} - N \frac{dh}{d\omega}\frac{\partial \omega}{\partial x} = h(\omega)(\frac{\partial N}{\partial x} - \frac{\partial M}{\partial y})[/math]
перегреппируем: [math]\frac{dh}{d\omega} = h(\omega)\frac{\frac{\partial N}{\partial x} - \frac{\partial M}{\partial y})}{M\frac{\partial \omega}{\partial y} - N \frac{\partial \omega}{\partial x}} \: \Rightarrow[/math]
[math]\frac{dh}{d\omega} = h(\omega)\psi(\omega)[/math]
[math]\mu(x, y) = h(\omega) = e^{\int\psi(\omega)d\omega}[/math] |
| [math]\triangleleft[/math] |
только как решать все равно не понятно.
Но.
Если [math]\mu[/math] зависит только от x или только от y, можно выразить ее в явном виде:
[math] \mu(x) = e^{\int \frac{\frac{\partial M}{\partial y} - \frac{\partial N}{\partial x}}{N} dx}[/math]
[math] \mu(y) = e^{-\int \frac{\frac{\partial M}{\partial y} - \frac{\partial N}{\partial x}}{M} dy}[/math]
Уравнение Бернулли
| Определение: |
| уравнение вида [math]\frac{dy}{dx} = p(x) y + q(x)y^m, \: m \in \mathbb{R} \setminus \left \{ 0, 1 \right \}\:[/math], называется уравнением Бернулли. |
Решение:
[math]y^{-m}y' = p(x)y^{1-m}+q(x), y \neq 0[/math]
[math](\frac{y^{1-m}}{1-m})' - p(x)y^{1-m}= q(x)[/math], пусть [math]z(x) = y^{1-m} \: \Rightarrow[/math]
[math]z'(x) - p(x)(1 - m)z(x) = (1 - m)q(x) \: - [/math]линейное относительно z уравнение.
Уравнение Риккати
| Определение: |
| Уравнение вида [math]\frac{dy}{dx} = p(x)y + q(x) + r(x)y^{2}\:\: (9)[/math], где [math]p, q, r \in C(a,b)\:[/math] называется уравнением Риккати |
Решение:
Пусть [math]y_{1}(x)\: - [/math] частное решение уравнения (9), тогда [math]y(x) = z(x) + y_{1}[/math]
[math]z' + y'_{1} = p(z + y_{1}) + q + r(z + y_{1})^{2}[/math]
[math]z' = pz + rz^{2} + 2rzy_{1}\: - [/math] уравнение (8)
Уравнения 1-го порядка не разрешенные относительно 1-й производной
x явно зависит от y'
Решение:
Пусть [math]x = \phi(y')\:\: (10)[/math]
Перейдем к параметрической системе:
[math]
\left\{\begin{matrix}
x = \phi(t)
\\y' = t
\end{matrix}\right.[/math]
[math]dy = t dx = t \phi'(t)[/math]
[math]
\left\{\begin{matrix}
y = \int t\phi'(t)dt
\\x = \phi(t)
\end{matrix}\right.[/math]
y явно зависит от y'
Решение:
Пусть [math]y = \phi(y')\:\: (11)[/math]
Переходим к системе:
[math]
\left\{\begin{matrix}
y = \phi(t)
\\y' = t
\end{matrix}\right.[/math]
[math]dx = \frac{\phi'(t)dt}{t}[/math]
[math]
\left\{\begin{matrix}
x = \int \frac{\phi(t)dt}{t}
\\y = \phi(t)
\end{matrix}\right.[/math]
уравнение Лагранжа
| Определение: |
| уравнение вида [math]y = \phi(y')x + \psi(y')\:\: (12)[/math], называется уравнением Лагранжа |
Решение:
Переходим к системе:
[math]
\left\{\begin{matrix}
y = \phi(t)x + \psi(t)
\\y' = t
\end{matrix}\right.[/math]
[math]dy = (\phi'(t)x + \psi'(t))dt + \phi(t)dx = tdx[/math]
[math](\phi'(t)x+ \psi'(t))dt + (\phi(t) - t)dx = 0[/math]
[math]\Rightarrow \: ]x = F(t, C), \: \phi(t) - t \neq 0[/math]
[math]\left\{\begin{matrix}
x = F(t, C)
\\y = \phi(t)F(t, C) + \psi(t)
\end{matrix}\right.[/math]
Уравнение Клеро
| Определение: |
| уравнение вида [math]y = xy' + \psi(y')\:\: (13)[/math], называется уравнением Клеро |
Решение:
Пусть [math]y' = t \: \Rightarrow \: dy = tdx = (x + \psi'(t))dt + tdx \: \Rightarrow \: (x + \psi'(t))dt = 0 [/math]
Тогда либо [math]dt = 0 \: (1)[/math], либо [math]x + \psi'(t) = 0 \: (2)[/math]
[math](1):\: t = C \Rightarrow y = xC + \psi(C)[/math] — общее решение.
[math](2):\: \left\{\begin{matrix}
x = -\psi'(t)\\y = -\psi'(t)t + \psi(t)
\end{matrix}\right.[/math]
