94
правки
Изменения
Нет описания правки
Линейность <tex>\hat{U}</tex> вытекает из линейности уравнения Шредингера.
Пусть <tex>|\Psi\rangle = \alpha_0^2|0\rangle + \alpha_1^2|1\rangle</tex> - вектор, описывающий состояние системы. Тогда уравнение Шредингера записывается как <tex>ih\frac{\partial |\Psi\rangle}{\partial t} = \hat{H}|\Psi\rangle</tex>, где оператор <tex>\hat{H}</tex> -- оператор Гамильтона. Решение этого уравнения с начальным условием <tex>|\Psi\rangle|_{t=0} = |\psi\rangle</tex> может быть записано в виде <tex>|\tilde{\psi}\rangle = \exp\left(\frac{-i\hat{H}t}{h}\right)|\psi\rangle</tex>. Оператор Гамильтона должен быть эрмитовым, чтобы допустимые значения энергии системы были вещественными. Отсюда вытекает, что оператор <tex>\hat{U}</tex> -- унитарный, что и требовалось показать.
Унитарность оператора <tex>\hat{U}</tex> означает, что если исходное состояние квантовой системы нормировано, то и состояние, в которое система перейдет после совершения воздействия также будет нормированным.
==Воздействие на n-кубит==
===Двухкубитовые системы и операторы===
Для простоты будем рассматривать 2-кубиты. Все сказанное ниже может быть несложным образом обобщено на случай <tex>n>2</tex>
Рассмотрим систему из двух кубитов:
<tex>|\psi_1\rangle = \alpha_1|0_1\rangle + \beta_1|1_1\rangle \in H_1</tex>,
<tex>|\psi_2\rangle = \alpha_2|0_2\rangle + \beta_2|1_2\rangle \in H_2</tex>
Построим векторное пространство, элементами которого являются пары векторов, один из которых принадлежит <tex>H_1</tex>, а другой <tex>H_2</tex>. Такое пространство называется тензорным произведением <tex>H_1</tex> и <tex>H_2</tex> и обозначается как <tex>H_1\otimes H_2</tex>.
Базисные вектора такого пространства представляют собой <br>
<tex>|00\rangle = |0_1\rangle \otimes |0_2\rangle</tex>,<br>
<tex>|01\rangle = |0_1\rangle \otimes |1_2\rangle</tex>,<br>
<tex>|10\rangle = |1_1\rangle \otimes |0_2\rangle</tex>,<br>
<tex>|11\rangle = |1_1\rangle \otimes |1_2\rangle</tex>.
Базисные вектора тензорного произведения являются ортонормированными.
Любое состояние двухкубитовой системы можно представить как
<tex>|\psi\rangle = \gamma_{00}|00\rangle + \gamma_{01}|01\rangle + \gamma_{10}|10\rangle + \gamma_{11}|11\rangle</tex>, где <tex>\gamma_{ij}</tex> как и раньше - вероятность обнаружить систему в состоянии <tex>|ij\rangle</tex>.
Операторы, определенные в тензорном произведении действуют покомнонентно:<br>
<tex>(\hat{U_1} \otimes \hat{U_2})(|\psi_1\rangle \otimes |\psi_2\rangle = (\hat{U_1}|\psi_1\rangle) \otimes (\hat{U_2}|\psi_2\rangle)</tex>
