О замене переменной в интеграле многих переменных — различия между версиями

Материал из Викиконспекты
Перейти к: навигация, поиск
м (rollbackEdits.php mass rollback)
 
(не показано 6 промежуточных версий 5 участников)
Строка 1: Строка 1:
{{В разработке}}
 
 
 
Как обычно, будем рассматривать функцию двух переменных.
 
Как обычно, будем рассматривать функцию двух переменных.
  
Строка 17: Строка 15:
 
<tex>\frac{\Delta S}{\Delta\alpha\Delta r} = r + \frac12\Delta r</tex>
 
<tex>\frac{\Delta S}{\Delta\alpha\Delta r} = r + \frac12\Delta r</tex>
  
<tex>\Delta \alpha, \Delta r \to 0 \Rightarrow \frac{\Delta S}{\Delta\alpha \Delta r} \to 0</tex>
+
<tex>\Delta \alpha, \Delta r \to 0 \Rightarrow \frac{\Delta S}{\Delta\alpha \Delta r} \to r</tex>
  
 
Или, <tex>\Delta S \approx r\Delta\alpha\Delta r</tex>.
 
Или, <tex>\Delta S \approx r\Delta\alpha\Delta r</tex>.
Строка 58: Строка 56:
 
КАРТИНКА[<tex> P \in E_P </tex> преобразованием T переходит в <tex> P' \in E_P' </tex>]  
 
КАРТИНКА[<tex> P \in E_P </tex> преобразованием T переходит в <tex> P' \in E_P' </tex>]  
  
<tex>\forall\varepsilon > 0\ \exists \delta > 0 : \operatorname{diam} E_P < \delta \Rightarrow \left|\frac{|E_p|}{|E'_P|} - r \right| < \varepsilon</tex>
+
<tex>\forall\varepsilon > 0\ \exists \delta > 0 : \operatorname{diam} E_P < \delta \Rightarrow \left|\frac{|E_p|}{|E'_P|} - r \right| < \varepsilon, \forall P \subset \Pi</tex>
  
  
Рассмотрим квадрируемую фигуру <tex>E</tex>. <tex>E = \bigcup\limits_{j = 1}^p E_j</tex>, <tex>|E| = \sum\limits_{j = 1}^p |E_j|</tex>
+
Рассмотрим квадрируемую фигуру <tex>E</tex>. <tex>E = \bigcup\limits_{j = 1}^p E_j</tex>;
 +
<tex>E_i \cap E_j = \varnothing, \forall i \ne j</tex>;
 +
<tex>|E| = \sum\limits_{j = 1}^p |E_j|</tex>
  
 
<tex>|E_j| = r_j|E'_j| + \alpha_j |E'_j|</tex>, где <tex>\alpha_j</tex> {{---}} бесконечно малое.
 
<tex>|E_j| = r_j|E'_j| + \alpha_j |E'_j|</tex>, где <tex>\alpha_j</tex> {{---}} бесконечно малое.
Строка 71: Строка 71:
 
Тогда первое слагаемое {{---}} интегральная сумма, а второе стремится к нулю. Тогда
 
Тогда первое слагаемое {{---}} интегральная сумма, а второе стремится к нулю. Тогда
  
<tex>E = \iint\limits_{E'}rd\alpha dr + 0 = \iint\limits_{E'} rd\alpha dr</tex>
+
<tex>|E| = \iint\limits_{E'}rd\alpha dr + 0 = \iint\limits_{E'} rd\alpha dr</tex>
  
 
Пример.
 
Пример.
Строка 98: Строка 98:
 
В $OXY$ элементарная клетка {{---}} прямоугольник.
 
В $OXY$ элементарная клетка {{---}} прямоугольник.
  
$\frac{|E_{uv}|}{E'_{uv}} = \frac{|E_{uv}|}{\Delta u\Delta v}$
+
<tex dpi =150>\frac{|E_{uv}|}{|E'_{uv}|} = \frac{|E_{uv}|}{\Delta u\Delta v}</tex>
  
 
Соединим отрезками вершины клетки, получим четырёхугольник, который примерно параллелограмм, и вычислим его площадь.
 
Соединим отрезками вершины клетки, получим четырёхугольник, который примерно параллелограмм, и вычислим его площадь.
Строка 104: Строка 104:
 
Можно действовать по-другому: построить касательные к линиям уровня в точках пересечения, нормировать их, получить паралелограмм и считать его площадь.
 
Можно действовать по-другому: построить касательные к линиям уровня в точках пересечения, нормировать их, получить паралелограмм и считать его площадь.
  
Эти попытки связаны с тем, что хочется понять, что будет аналогом $R$ в полярных координатах.
+
Эти попытки связаны с тем, что хочется понять, что в общем случае будет аналогом коэффициентом <tex>r</tex> в полярных координатах.
 +
 
 +
<tex> K_u</tex> - касательные.
  
 
$\overline K_u = (x_v'; y_v')$ {{---}} касательный вектор к линии уровня $l_u$
 
$\overline K_u = (x_v'; y_v')$ {{---}} касательный вектор к линии уровня $l_u$
Строка 122: Строка 124:
 
$ S = |J(u, v)|\Delta u \Delta v$.
 
$ S = |J(u, v)|\Delta u \Delta v$.
  
Для $p \in E_p$, $\frac{|E_p|}{|E_p'|} \xrightarrow[diam p \rightarrow 0]{}{|J(u, v)|}$, получившийся предел называется якобианом преобразования.
+
Для $p \in E_p$, $\frac{|E_p|}{|E_p'|} \xrightarrow[diam E'_p \rightarrow 0]{}{|J(u, v)|}$, получившийся предел называется якобианом преобразования.
  
 
В итоге получаем $|E| = \iint\limits_{E}dxdy = \iint\limits_{E'}|J(u, v)|dudv$
 
В итоге получаем $|E| = \iint\limits_{E}dxdy = \iint\limits_{E'}|J(u, v)|dudv$
  
 
<Сюда можно впилить долгий монолог о сложности понятия площади поверхности>
 
<Сюда можно впилить долгий монолог о сложности понятия площади поверхности>
 +
Собственно вот он:
 +
Анри Картан - плоскость - линейное многообразие(Подход снимает вопрос образа триангуляции)
 +
 +
<tex>S \begin {cases}
 +
x &= x(u, v)\\
 +
y &= y(u, v)\\
 +
z &= z(u, v)\\
 +
\end {cases} </tex>
 +
<tex>(u,v) \in E \subset \mathbb R</tex>
 +
Площадь <tex>S \stackrel{def}= \iint\limits_{E} \sqrt{(\frac{D(x; y)}{D(u;v)})^2+(\frac{D(x; z)}{D(u;v)})^2+(\frac{D(y; z)}{D(u;v)})}^2dudv=</tex>
 +
<tex>=\iint\limits_{E'}|J(u, v)|dudv</tex>; где <tex>\frac{D(x,y)}{D(u,v)}=\begin {vmatrix}
 +
x_u' & x_v' \\
 +
y_u' & y_v' \\
 +
\end {vmatrix}
 +
</tex>
 +
  
 
{{Теорема
 
{{Теорема
Строка 151: Строка 169:
 
$E$ - квадрируема, значит, сумма площадей параллелограммов(а в образе - прямоугольников) на границе будет сколь угодно малой при устремлении ранга разбиения к нулю. Значит, можно принебречь суммой этих групп слагаемых в соответствующих интегральных суммах.
 
$E$ - квадрируема, значит, сумма площадей параллелограммов(а в образе - прямоугольников) на границе будет сколь угодно малой при устремлении ранга разбиения к нулю. Значит, можно принебречь суммой этих групп слагаемых в соответствующих интегральных суммах.
  
Рассмотрим кусочек интегральной суммы, $f(p_i)|E_i|$, $p_i = (x_i, y_i)$. Как мы ранее установили, $|E_i| = \iint\limits{E_i'}|J(u, v)|dudv$.
+
Рассмотрим кусочек интегральной суммы, $f(p_i)|E_i|$. Как мы ранее установили, $|E_i| = \iint\limits{E_i'}|J(u, v)|dudv$.
  
Пусть точка $p_i'$ - образ $p_i$, для интегральной суммы образа получаем:
+
Пусть <tex>p_i=(x_i, y_i)</tex>,<tex>p_i'=(u_i,v_i)</tex>,
 +
<tex>\begin{cases}
 +
x_i & = x_i(u_i, v_i)\\
 +
y_i & = y_i(u_i, v_i)\\
 +
\end{cases}</tex>;
 +
<tex>p_i'</tex>-образ точки <tex>p_i</tex>/
 +
Если писать интегральные суммы для образа, то текущее слагаемоеЖ
  
$S = f(x(u_i, v_i), y(u_i, v_i)) |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i$.
+
$f(x(u_i, v_i), y(u_i, v_i)) |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i$.
  
Сравним с исходной площадью:
+
Сравним с 2 слагаемых:
  
$\left| f(x_i, y_i)|E_i| -  f(x(u_i, v_i), y(u_i, v_i)) |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i \right| =$
+
<tex>| f(x_i, y_i)||E_i| -  f(x(u_i, v_i), y(u_i, v_i)) |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i | =</tex>
  
$= f(x_i, y_i) \left| |E_i| = \iint\limits{E_i'}|J(u, v)|dudv - |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i \right| \le$
+
<tex>= |f(x_i, y_i)| \iint \limits_{E_i'}|J(u, v)|dudv - |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i | \le</tex>
  
(так как при $\operatorname{rang} \tau < \delta, \forall E_i: \left| |J(u, v)| - |J(u_i, v_i)| \right| < \varepsilon$, а $\Delta u_i \Delta v_i = \iint\limits{E_i'}dudv$)
+
(так как $\Delta u_i \Delta v_i = \iint\limits_{E_i'}dudv$.)
 +
Преобразование координат гладкое <tex> \Rightarrow </tex><tex>J</tex> - непрерывная функция; всё множество компактно <tex>\Rightarrow</tex> <tex>f</tex> равномерно непрерывна <tex>\Rightarrow </tex>
 +
<tex>rang~ \tau < \delta, \forall E_i' ||J(u, v)|-|J(u_i, v_i)|| \le \varepsilon \Rightarrow </tex>
  
$\le f(x_i, y_i) \iint\limits{E_i'} \left| |J(u, v)| - |J(u_i, v_i)| \right|dudv \le$
+
$\le f(x_i, y_i) \iint\limits_{E_i'} \left| |J(u, v)| - |J(u_i, v_i)| \right|dudv \le$
  
(тут пара каких-то очень мутных переходов)
+
<tex>\iint \limits_{E_i'}||J(u, v)| - |J(u_i, v_i)||\Delta u_i \Delta v_i | \le</tex>
  
$\le \varepsilon |E'|$
+
$\le \varepsilon |E_i'|$
  
Это выполняется для любого $\varepsilon > 0$, значит, теорема доказана.
+
Тогда для интеграла по всей $E$ имеем:
 +
 
 +
$\left| \sum\limits_{i=1}^n f(p_i)|E_i| -  \sum\limits_{i=1}^n f(x(u_i, v_i), y(u_i, v_i)) |J(u_i, v_i)|\Delta u_i \Delta v_i \right| \le $
 +
 
 +
$ \le \varepsilon \sum\limits_{i=1}^n |E'_i| = \varepsilon \sum\limits_{i=1}^n |E'| $.
 +
 
 +
Это выполняется для любого $\varepsilon > 0$, значит в пределе <tex>\iint\limits_{E}f(x, y)dxdy = \iint\limits_{E'}f(x(u, v), y(u, v))|J(u, v)|dudv</tex>, а следовательно теорема доказана.
 
}}
 
}}
  
Далее будет доказана более общая и крутая теорема Фубини, которая более строго ответит на наши вопросы.
+
В теории интеграла Лебега будет установлена более общая теорема(Фубини)
 
</wikitex>
 
</wikitex>
 +
 +
[[Категория:Математический анализ 1 курс]]

Текущая версия на 19:07, 4 сентября 2022

Как обычно, будем рассматривать функцию двух переменных.

[Тут какое-то невнятно написанное предложение про мотивацию]

Площадь сектора [math]S = \frac12R^2\alpha[/math]. Пусть эта формула нам известна. (рис 1)

КАРТИНКА КАРТИНКА[Окружности радиуса [math] r [/math] и [math] r + \Delta r [/math] с общим центром. Также нарисован угол [math] \Delta \alpha [/math], площать [math] \Delta S [/math] - площадь сегмента, окраниченного двумя окружностями и углом.]

[math]\Delta \alpha[/math], [math]\Delta r \approx 0[/math]

[math]\Delta S = \frac12(r + \Delta r)^2\Delta \alpha - \frac12r^2\Delta \alpha[/math] [math]=\frac12\Delta\alpha(2r + \Delta r) \Delta r[/math] [math]=r\Delta\alpha \Delta r + \frac12\Delta \alpha(\Delta r)^2[/math]

[math]\frac{\Delta S}{\Delta\alpha\Delta r} = r + \frac12\Delta r[/math]

[math]\Delta \alpha, \Delta r \to 0 \Rightarrow \frac{\Delta S}{\Delta\alpha \Delta r} \to r[/math]

Или, [math]\Delta S \approx r\Delta\alpha\Delta r[/math].


Рассмотрим полярные координаты. [math] \begin{cases} x = r \cos \alpha \\ y = r \sin\alpha \\ \end{cases} [/math]

Рассмотрим линии уровня. [math]l_r[/math] — ГМТ, для каждой из которых значение радиуса одно и то же и равно [math]r[/math]. Аналогично, [math]l_\alpha[/math] — ГМТ, для каждой из которых [math]\alpha = \mathrm{const}[/math]

Меняя в [math]l_r[/math] и [math]l_\alpha[/math] [math]r[/math] и [math]\alpha[/math], покрываем плоскость сетью окружностей и лучей.

Geo trans 1.png

Если на написанную систему соотношений смотреть как на преобразование плоскости и смотреть образы [math]l_r[/math] и [math]l_\alpha[/math], в силу их определений это будет сеть вертикалей и горизонталей.

Если заштриховать фигуру, границы которой — эти линии, то её образ будет прямоугольником. При обозначении его площади за [math]\Delta S[/math] получаем предел выше. Тогда этот предел — коэффициент искажения элементарной площади при переходе из одной системы осей в другую.

[math]T(\alpha, r) = (x = r \cos\alpha, y = r \sin\alpha )[/math]

Прямоугольник [math]\Delta\alpha\times\Delta r[/math] под действим [math]T[/math] переходит в [math]\Delta S[/math], причём [math]\frac{\Delta S}{\Delta\alpha\Delta r} \to r[/math]([math]\Delta\alpha, \Delta r \to 0[/math]).

Итак, первый этап завершён. Найдена плотность(коэффициент искажения).

На втором этапе мы заинтегрируем эту плотность и придём к формуле [math]|E| = \iint\limits_E dxdy = \iint\limits_{E'} rd\alpha dr[/math], которая будет базовой формулой для того, что бы научиться заменять переменные в двойных интегралах.

Будем считать, что мы знаем, что если есть [math]P \in E_P[/math], [math]E'_P[/math] — образ, то [math]\frac{E_P}{E'_P} \xrightarrow[\operatorname{diam} E_P \to 0]{} r[/math], где [math]P =(x, y) = (\alpha, r)[/math]. Это стремление равномерно по положению точки в пределах прямоугольника. (рис 5)

КАРТИНКА[[math] P \in E_P [/math] преобразованием T переходит в [math] P' \in E_P' [/math]]

[math]\forall\varepsilon \gt 0\ \exists \delta \gt 0 : \operatorname{diam} E_P \lt \delta \Rightarrow \left|\frac{|E_p|}{|E'_P|} - r \right| \lt \varepsilon, \forall P \subset \Pi[/math]


Рассмотрим квадрируемую фигуру [math]E[/math]. [math]E = \bigcup\limits_{j = 1}^p E_j[/math]; [math]E_i \cap E_j = \varnothing, \forall i \ne j[/math]; [math]|E| = \sum\limits_{j = 1}^p |E_j|[/math]

[math]|E_j| = r_j|E'_j| + \alpha_j |E'_j|[/math], где [math]\alpha_j[/math] — бесконечно малое.

[math]|E| = \sum\limits_{j = 1}^p r_j |E'_j| + \sum\limits_{j = 1}^p \alpha_j |E'_j|[/math]

По равномерной непрерывности, при [math]\operatorname{diam} E'_j \lt \delta[/math], [math]\sum\limits_{j=1}^p\alpha_j|E'_j| \leq \varepsilon\sum\limits_{j = 1}^p|E'_j|[/math].

Тогда первое слагаемое — интегральная сумма, а второе стремится к нулю. Тогда

[math]|E| = \iint\limits_{E'}rd\alpha dr + 0 = \iint\limits_{E'} rd\alpha dr[/math]

Пример. КАРТИНКА[Круг под действием преобразования переходит в прямоугольник.]

Плошадь круга. [math]|E| = \iint\limits_\Pi r d\alpha dr[/math] [math]= \int\limits_0^{2\pi} d\alpha \int\limits_0^R r dr[/math] [math]=\pi r^2[/math]

Общий случай

<wikitex> Пусть $\begin{cases} x & = x(u, v)\\ y & = y(u, v)\\ \end{cases}$;

где $(x, y)$ — прямоугольные координаты, $(u, v)$ — криволинейные.

$l_u$, $l_v$ — линии уровня(координатные линии) в $OXY$.

КАРТИНКА КАРТИНКА[Кривые линии уровня и переход их под действием преобразования в стандартные линии уровня для плоскости.]

Рассмотрим элементарную клетку получвшейся криволинейной сети.

КАРТИНКА КАРТИНКА[в безобразии из предыдущей пары картинок рассматриваем элементарную клетку $E_{uv}$, зажатую между соседними линиями]

В $OXY$ элементарная клетка — прямоугольник.

[math]\frac{|E_{uv}|}{|E'_{uv}|} = \frac{|E_{uv}|}{\Delta u\Delta v}[/math]

Соединим отрезками вершины клетки, получим четырёхугольник, который примерно параллелограмм, и вычислим его площадь.

Можно действовать по-другому: построить касательные к линиям уровня в точках пересечения, нормировать их, получить паралелограмм и считать его площадь.

Эти попытки связаны с тем, что хочется понять, что в общем случае будет аналогом коэффициентом [math]r[/math] в полярных координатах.

[math] K_u[/math] - касательные.

$\overline K_u = (x_v'; y_v')$ — касательный вектор к линии уровня $l_u$

$\overline K_v = (x_u'; y_u')$ — касательный вектор к линии уровня $l_v$

$K_u\Delta v, K_v\Delta u$ - элементарные приращения, приблизительно образующие $E_{uv}$. Построим на них параллелограмм, его площадь:

$P(u, v) = \begin{pmatrix} x_u' & y_u' \\ x_v' & y_v' \\ \end{pmatrix} $

$J(u, v) = det(P(u, v))$;

$ S = |J(u, v)|\Delta u \Delta v$.

Для $p \in E_p$, $\frac{|E_p|}{|E_p'|} \xrightarrow[diam E'_p \rightarrow 0]{}{|J(u, v)|}$, получившийся предел называется якобианом преобразования.

В итоге получаем $|E| = \iint\limits_{E}dxdy = \iint\limits_{E'}|J(u, v)|dudv$

<Сюда можно впилить долгий монолог о сложности понятия площади поверхности> Собственно вот он: Анри Картан - плоскость - линейное многообразие(Подход снимает вопрос образа триангуляции)

[math]S \begin {cases} x &= x(u, v)\\ y &= y(u, v)\\ z &= z(u, v)\\ \end {cases} [/math] [math](u,v) \in E \subset \mathbb R[/math] Площадь [math]S \stackrel{def}= \iint\limits_{E} \sqrt{(\frac{D(x; y)}{D(u;v)})^2+(\frac{D(x; z)}{D(u;v)})^2+(\frac{D(y; z)}{D(u;v)})}^2dudv=[/math] [math]=\iint\limits_{E'}|J(u, v)|dudv[/math]; где [math]\frac{D(x,y)}{D(u,v)}=\begin {vmatrix} x_u' & x_v' \\ y_u' & y_v' \\ \end {vmatrix} [/math]


Теорема (Замена переменных интегрирования в двойном интеграле):
Пусть дан закон преобразования переменных,

$\begin{cases} x & = x(u, v)\\ y & = y(u, v)\\ \end{cases}$;

$E$ - квадрируемая фигура в $Oxy$, якобиан преобразования определен так же, как и ранее. Пусть $f: E \rightarrow \mathbb R$. Тогда выполняется $
Доказательство:
[math]\triangleright[/math]

Если всё делать строго, мы утонем в некоторой дифференицальной геометрии. Будем всё делать нестрого.

Покроем плоскость сетью координатных линий с малыми шагами, в результате $E$ будет разбиваться на части элементарными криволинейными параллелограммами.

Перейдем к образу:

КАРТИНКА КАРТИНКА[переход к образу, все так же, как и для фигуры Е ранее]

Каждая прямоугольная клетка справа является образом элементарного криволинейного параллелограмма слева.

$E$ - квадрируема, значит, сумма площадей параллелограммов(а в образе - прямоугольников) на границе будет сколь угодно малой при устремлении ранга разбиения к нулю. Значит, можно принебречь суммой этих групп слагаемых в соответствующих интегральных суммах.

Рассмотрим кусочек интегральной суммы, $f(p_i)
[math]\triangleleft[/math]

В теории интеграла Лебега будет установлена более общая теорема(Фубини) </wikitex>