1632
правки
Изменения
м
*# унитарный оператор всегда обратим*# если оператор <tex>\hat{H}</tex> -- эрмитов, то оператор <tex>\hat{U} = exp(i\hat{H})</tex> -- унитарный# существует оператор, обратный к унитарному <tex>\hat{U}^{-1} = \hat{U}^*</tex>, где <tex>\hat{U}^*</tex> - оператор, сопряженный к <tex>\hat{U}</tex>
rollbackEdits.php mass rollback
Простейшие свойства унитарного преобразования:
Унитарные операторы играют огромную роль в квантовой информатике.
Линейность <tex>\hat{U}</tex> вытекает из линейности уравнения Шредингера.
Пусть <tex>|\Psi\rangle = \alpha_0^2|0\rangle + \alpha_1^2|1\rangle</tex> - вектор, описывающий состояние системы. Тогда уравнение Шредингера записывается как <tex>ih\frac{\partial |\Psi\rangle}{\partial t} = \hat{H}|\Psi\rangle</tex>, где оператор <tex>\hat{H}</tex> -- оператор Гамильтона. Решение этого уравнения с начальным условием <tex>|\Psi\rangle|_{t=0} = |\psi\rangle</tex> может быть записано в виде <tex>|\tilde{\psi}\rangle = \exp\left(\frac{-i\hat{H}t}{h}\right)|\psi\rangle = \hat{U} |\psi\rangle</tex>. Оператор Гамильтона <tex>\hat{H}</tex> должен быть эрмитовым, чтобы допустимые значения энергии системы были вещественными. Тогда оператор <tex>\frac{-\hat{H}t}{h}</tex> тоже будет эрмитов. Отсюда в силу свойства 2 унитарного оператора вытекает, что оператор <tex>\hat{U}</tex> -- унитарный, что и требовалось показать.
Унитарность оператора <tex>\hat{U}</tex> означает, что если исходное состояние квантовой системы нормировано, то и состояние, в которое система перейдет после совершения воздействия также будет нормированным.
<tex>\hat{U}|\psi\rangle = \tilde{\alpha}|0\rangle + \tilde{\beta}|1\rangle = \hat{U}(\tilde{\alpha}|0\rangle + \tilde{\beta}|1\rangle) = \tilde{\alpha}\hat{U}|0\rangle + \tilde{\beta}\hat{U}|1\rangle</tex>, то есть действие оператора на кубит предствляется действием на базисные вектора <tex>|0\rangle</tex> и <tex>|1\rangle</tex>, которые представляют собой ортонормированный базис в двумерном гильбертовом пространстве. Тогда получим:
<tex>\hat{U}|0\rangle = \hat{U}_{00}|0\rangle + \hat{U}_{10}|1>\rangle</tex>
<tex>\hat{U}|1\rangle = \hat{U}_{01}|0\rangle + \hat{U}_{11}|1>\rangle</tex>
Тогда вычисление можно записать в виде
или просто <tex>\tilde{\psi} = U\psi</tex>. Матрица <tex>U</tex> называется матричным представлением оператора <tex>\hat{U}</tex>. Свойство унитарности оператора налагает требование унитарности на его матрицу.
===Примеры однокомпонентных логических элементов===
*[[Квантовый логический элемент NOT]]
*[[Преобразование Адамара|Квантовый логический элемент Адамара H]]
==Воздействие на n-кубит==
===Двухкубитовые системы и операторы===
Для простоты будем рассматривать 2-кубиты. Все сказанное ниже может быть несложным образом обобщено на случай <tex>n>2</tex>
Рассмотрим систему из двух кубитов:
<tex>|\psi_1\rangle = \alpha_1|0_1\rangle + \beta_1|1_1\rangle \in H_1</tex>,
<tex>|\psi_2\rangle = \alpha_2|0_2\rangle + \beta_2|1_2\rangle \in H_2</tex>
Построим векторное пространство, элементами которого являются пары векторов, один из которых принадлежит <tex>H_1</tex>, а другой <tex>H_2</tex>. Такое пространство называется тензорным произведением <tex>H_1</tex> и <tex>H_2</tex> и обозначается как <tex>H_1\otimes H_2</tex>.
Базисные вектора такого пространства представляют собой <br>
<tex>|00\rangle = |0_1\rangle \otimes |0_2\rangle</tex>,<br>
<tex>|01\rangle = |0_1\rangle \otimes |1_2\rangle</tex>,<br>
<tex>|10\rangle = |1_1\rangle \otimes |0_2\rangle</tex>,<br>
<tex>|11\rangle = |1_1\rangle \otimes |1_2\rangle</tex>.
Базисные вектора тензорного произведения являются ортонормированными.
Любое состояние двухкубитовой системы можно представить как
<tex>|\psi\rangle = \gamma_{00}|00\rangle + \gamma_{01}|01\rangle + \gamma_{10}|10\rangle + \gamma_{11}|11\rangle</tex>, где <tex>\gamma_{ij}</tex> как и раньше - вероятность обнаружить систему в состоянии <tex>|ij\rangle</tex>.
Операторы, определенные в тензорном произведении действуют покомнонентно:<br>
<tex>(\hat{U_1} \otimes \hat{U_2})(|\psi_1\rangle \otimes |\psi_2\rangle = (\hat{U_1}|\psi_1\rangle) \otimes (\hat{U_2}|\psi_2\rangle)</tex>
===Примеры 2-кубитовых логических элементов===
*[[Квантовый логический элемент CNOT]]
*[[Квантовый логический элемент Тоффоли]]
==Дополнительные материалы==
*[http://books.ifmo.ru/?out=book&id=535] С.А.Чивилихин Квантовая информатика.
*[http://en.wikipedia.org/wiki/Quantum_information] Wikipedia - The Free Encyclopedia
