1632
правки
Изменения
Ксе к
,rollbackEdits.php mass rollback
''' О ЗАДАЧЕ ''' Представим банку, заполненную хим акт жидкостью, а может твердое тело, перемешаны хим реагенты, которые способны взаимод друг с другом. Хим Одну из стенок банки начинают прогревать (поддерживая температуру стенки <tex>T_w</tex>). При нагревании происходит хим реакция. Эта хим реакция удовлетворяет 2 свойствам:
# скорость реакции "сильно" увеличивается с температурой
# происходит "сильное" выделение тепла этой реакции
Исходная смесь имеет температуру <tex>T_0</tex> (при которой скорость реакции очень маленькая). Начинаем стеночку прогревать, тепло передается близлежащим слоям смесей, нагреваются, так как скорость реакции увеличивается с температурой, в них начинает происходить реакция. Как только пошла, начинается выделение собственного тепла реакции. Это тепло передается след слоям, они тоже прогреваются и тд. При некоторых условиях формируется тепловой фронт химической реакции. (РИСУНОК распределение температуры, ось z, хим волна реакции).
<br> <tex>Tm = T_0 + \frac{Q}{C}</tex><br>, где <br><tex>T_m</tex> температура адиабатического прохождения реакции, когда все тепло реакции на нагрев смеси<br><tex>Q</tex> - тепловой эффект хим реакции<br><tex>C</tex> - теплоемкость
начальный реагент A -> B (в продукт B)
(в чем мер <b>концентрация </b> = отношение плотности вещества к полной плотности смеси <tex>x = \frac {\rho_A} {\rho_A + \rho_B} </tex> , <tex>0 \leq x \leq 1</tex>)
Перед фронтом когда один реагент концентрация = 1. После фронта асимтотически выходит на 0.
* <tex> T_w \lesssim T^* \le T_m </tex> - нет "поджига"(т.е. волна не начинается, инертный прогрев)
* <tex> T^* \lesssim T_w \le T_m </tex> - "поджиг" с задержкой
* <tex> T_w T_m \le T_m T_w </tex> - быстрый "поджиг"(мнгновенно)
Когда волна отходит , она забывает об начальном условии. Влияние другой стенки. и тп.При определенном соотношении параметров, которые характеризуют эту волну, она может терять устойчивость. Что происходит посде после потери. ? Если терят теряет в одномерной моде (?) то есть сохраняет свою плоскую структуру, то формиру.тся формирются другие устойчивые режимы, например колеебтельныеколебательные, тоесть то есть волна движется, то ускор ускоряясь, то замедляясь, ; дальше мождет поизойти может произойти бифуркация, и воникнуть 2х периодические колебание, то есть делает таие такие колебания с большим периодом и маленьким.И при определенном наборе параметров возникает хаотичское хаотическое поведение, волна , сохраняя плоскую форму , распространяется колебательно,но вообще не периодичсекипериодически, поведение похоже на чаотичскоехаотическое. пример динам Пример динамического хаоса. : поведение похоже на хаосЮ хаос, но описывается детерминир детерминированной закономерностью.
Не плоская волна?
Если плоская задача, может возникнуть 2 очага. (РИСУНКИ)
Если 3д , то очаги(2шт) по спирали двигаются в одну сторону.Могут распасться на несколько очагов - спиновая воллнаволна. Всякие чудеса
Совершенно детерминир система - такое сложное поведение=)
''' КАК МОДЕЛИРОВАТЬ ''' В одномерном случае ситема описывается 2мя функциями:# <tex>x(t, z)</tex> - концентрация# <tex>T(t, z)</tex> - температура <tex>\left\{ \begin{matrix} \frac {\partial x} {\partial t} - D \frac{\partial^2 x}{\partial tz^2} = W(x, T) \\ \rho C \frac {\partial T}{\partial t} - \lambda \frac{\partial^2 T}{\partial z^2} = - \rho Q W (x,T)\end{matrix} \right.</tex><refbr>У меня немного по-другому 2-ое уравнение: , где <tex> \rho C \frac {\partial T}{\partial t} - \lambda \frac{\partial^2 T}{\partial z^2} = - \rho Q W (x,T) D</tex></ref>D - коэффициет диффузии
<tex>x|_{z = 0} = 0</tex>
<tex>T|_{z = 0} = T_w</tex> - темпер температура стенки
<tex>\frac {\partial x} {\partial z} |_{z = l} = 0, \frac {\partial T} {\partial z} |_{z = l} = 0</tex> . На самом деле , все это не важно услоивя условия на дальнем конце, пока фронт не подойдет к ней.
* Начальные условия:
<tex>x|_{t = 0} = \left\{ \begin{matrix} 1, z \ne 0 \\
T_w, z = 0\end{matrix} \right.</tex>
<tex>U \sim [\frac{2 K \lambda}{Q \rho \triangle T} (\frac{R T_{m^2}}{E})^2 e^{-\frac{E}{R T_m}}] ^ {1/2}</tex><br>, где<br>К - конст реакции, <br><tex>\triangle T</tex> - насколько среда прогревается, <br><tex>\lambda</tex> - коэффициент теплопроводности<br>Q - топловой тепловой эффект реакции
<br><tex>\triangle T = T_m - T_0 = \frac{Q}{C}</tex> <br> T_m - ьемпература температура адиабатического прохожденя реакции, то есть насколько прогрелась
По структуре фронта (ГРАФИКИ структура фронта)
есть сравнительно широкая зона подогрева <tex>\delta_t</tex> и сравнительно узкая зна зона реакции <tex>\delta_r</tex>. То есть температура увелич в сравнительно широкой облачти, а реакция контертруется (?) в более узкой зоне.
<tex>\delta_T \sim \frac {\varkappa}{U} = \frac{\lambda}{p c \rho С U}</tex>, <tex>\varkappa</tex>- коэфф темепературопроводности
диффузионный масштаб (может не совпадать с тепловым)
<tex>\delta_D \sim \frac {D/} {U } </tex> , где D - коэфф диффузии
<tex>\delta_r \sim \delta_T \beta</tex> ??<br>, где <tex>\beta =\frac{R T_m}{E} \ll 1</tex> - условние "сильной " зависимости скор реакц от температуры
<tex>\beta gamma =\frac{R T_m^2}{E\triangle T} = \frac{R T_m^2}{E (T_m - T_0)} = \frac{R T_m^2 C}{E Q} \ll 1</tex> - условние условие "сильной " зависимости скор реакц от темпертурыэкзотермичности реакии
# на <tex>\delta_r</tex> укладывалось хотя юы несколько пространственных шагов ,
# <tex> \triangle z\lesssim \delta_r</tex>,
# <tex>\delta_T \ll l </tex> l - разсер области, то еть чтоб фрон есть чтобы фронт поместился.
''' Задача ''' Предже всего , получить обычный фронт, потом варьируя параметры залезть за критичсекие режимы. Что способствует переходу за крит режимы: D↓, K↑, и одновременно (K↑, Е↑ таким образом что <tex>K e^{-\frac{E}{l t m}} = const </tex>- может привести к релаксационным колебаниям)
(*)Для желающих 2мерную задачу.
<tex>E = 8 \cdot 10^4 </tex> Дж/Моль энергия активации
<tex>R = 8.314 </tex> Дж/(Моль * К)унив газовая постоянная
<tex>a = 0..2</tex> - порядок реакции. лучше начинать с 1
<tex>C = 1980</tex> Дж/(кг * K) теплоемкость
<tex>\lambda = 10.13 </tex> Дж/(м * с * К) теплопроводность <ref>У меня немного по-другому <tex>\lambda = 0.13 </tex> Дж/(м * с * К)</ref>
<tex>D \sim 8 \cdot 10^{-12}</tex> м^2/c коэффиц диффуздиффузии. Диффузия в жидк и твердых телах очень маленькая. для Для начала не реальную юрать брать D, а звять взять не физ значение а такое, что число Льюиса <tex>L_e = \frac{D}{\varkappa} = \frac{D \rho C} {\lambda} = 1</tex>. Это даст ситуацию подобия уравнений переноса тепла и переноса массы.
"Препроцессинг" - интерактивный ввод параметров физических и вычислительных(шаги колво кол-во шагов...)
"Процессор" - солвер
"Постпроцессор" - визуализация. Температура, концентрация, W скорость реакции. (интересно - анимация, прям волна бежит)
== Решения ===== Неявный метод === Общий вид: <tex> \frac{T^{n+1}-T^{n}}{\Delta t}=L_{n}T^{n+1} </tex> В нашем случае (вычисляем <tex>(n+1)</tex>-ый слой): <tex> \frac {X_{i}^{n+1} - X_{i}^{n}} {\Delta t} - D \frac {X_{i-1}^{n+1} - 2X_{i}^{n+1} + X_{i+1}^{n+1}} {\Delta z^{2}} = W(X_{i}^{n},\ T_{i}^{n}) </tex> <ref> В слагаемом с <tex> D </tex> у нас была производная по времени, но тогда мало понятно как решать, а ещё решение которое нашёл Вова содержит в этом месте производную по координате. </ref> <tex> \rho C \frac {T^{n+1} - T^{n}} {\Delta t} - \lambda \frac {T_{i-1}^{n+1} - 2T_{i}^{n+1} + T_{i+1}^{n+1}} {\Delta z^{2}} = -\rho Q W(X_{i}^{n},\ T_{i}^{n}) </tex> Решается методом прогонки ( + внутренние итерации) == Возможные альтернативные варианты формул: ===
<references/>