1632
правки
Изменения
м
Пусть <tex>X</tex> {{---}} B-пространство. Пусть <tex>\overline V</tex> {{---}} замкнутый шар в <tex>X</tex>Принцип сжатия будем излагать для нормированных пространств, хотя он без изменения переносится на метрические пространства.
<tex>f_{\overline y}'(\overline x,\overline y)</tex> — матрица, размером <tex>m\times m</tex>. Оператор непрерывно обратим в <tex>(\overline x,\overline y)\Longleftrightarrow</tex> у этой матрицы существует обратная (её детерминант не равен нулю).
<tex>\overline y = \overline y - \Gamma_0 f(\overline x, \overline y)</tex>. Проверим равносильностьПромежуточное утверждение: пусть <tex>f(\overline x, \overline y)=0</tex>. <tex>\Gamma_0 f(\overline x, \overline y)=\Gamma_0(0^m)=0,~\overline y = Longleftrightarrow\overline y</tex> — верное в любом случае уравнение.Пусть <tex>\overline y = \overline y - \Gamma_0 f(\overline x, \overline y)</tex>. Тогда <tex>\Gamma_0 f(\overline x, \overline y)=0^m. \Gamma_0=(f_{\overline y}'(\overline{x_0},\overline{y_0}))^{-1}</tex>, следовательно, <tex>det \Gamma_0 \ne 0</tex>, поэтому соответствующая однородная система уравнений будет иметь только тривиальные решения и <tex>f(\overline x, \overline y)=0^m</tex>
<tex>T(\overline x, \overline y)=\overline y-\Gamma_0 f(\overline x, \overline y)</tex>Проверим равносильность:
По неравенству Лагранжа Для фиксированного <tex>\|T(\overline x,\overline y'')-T(\overline x,\overline y')\| \le \sup\limits_{\overline z \in \{y',y''\}}\|T_{\overline y}'(\overline x,\overline z)\|\|\overline y''-\overline y'\|</tex>. Но по выбору шаров этот получаем задачу на неподвижную точку для отображения <tex>\sup \le \frac 12T</tex> и, таким образом, в наших условиях по переменной <tex>\|T(\overline x,\overline y'')-T(\overline x,\overline y')\| \le \frac 12 \|\overline y''-\overline y'\|</tex>.
По непрерывности <tex>T</tex> вторая норма разности <tex>\xrightarrow{forall \overline x \to in V_{\delta'}(\overline {x_0}}0</tex>. Полагая в определении непрерывности <tex>),~\forall \varepsilon=overline y, \fracin W_{\delta}2</tex> (<tex>\delta</tex> у нас уже было выбраноoverline{y_0}): \|T(x, подбираем <tex>y)-y_0\delta':0<|\delta'<le\delta</tex>, так, чтобы <tex>frac 12\|\overline x y- \overline{x_0y_0}\|+\frac 12\delta\le\frac 12\delta' +\Rightarrow frac 12\|delta=\delta:T(\overline x,y)\overlinein W_{y_0\delta})-T(\overline {x_0},\overline{y_0})\|\le\frac{\delta}2</tex>. <tex>\delta'</tex> не зависит от <tex>y</tex>!
<tex>\forall\overline x\in V_{\delta}(\overline{x_0}),~\forall \overline y, \in W_{\delta}(\overline{y_0}).~T(\overline x,\cdot)\colon W_{\delta}(\overline{y_0})\to W_{\delta}(\overline{y_0})</tex> является сжатием с <tex>q=\frac 12</tex>Значит, по теореме Банаха <tex>\exists y^*\in W_{\delta}(\overline{y_0}):\overline y^*=T(\overline x,\overline y^*)\Longleftrightarrow f(\overline x,\overline y^*)=0^m</tex>. В силу единственности такой точки , неявное отображение определено. Пыщь-пыщь, щастье-радость!
<tex>\vartriangleright \overline y = T(\overline x),\overline {y_0} = T(\overline {x_0})</tex>. Чтобы обратить <tex>T</tex>, надо в первом равенстве полагать <tex>x</tex> неизвестным, а <tex>y</tex> — заданным. Решение такого уравнения будет (всё в некоторых окрестностях начальных данных). Рассмотрим <tex>f(\overline x, \overline y)=\overline y - T(\overline x),f(\overline x, \overline y)=0^n</tex>
Пример: пусть на сфере есть две точки, A и B. Тогда кратчайшее расстояние между ними — отрезок. Он будет безусловным экстремумом. Но кратчайшее расстояние между ними вдоль сферы — дуга. Это будет условным экстремумом, так как есть уравнения связи.
Для тогоДопустим все <tex> g_i </tex>, чтобы формулировка оказалась математически корректнойкак и их частные производные — непрерывны, надо, чтобы из системы кравнений связи и матрица Якоби должна быть обратимой. Тогда <tex>\overline y</tex> могла выражаться выражается через <tex>\overline x</tex> в некоторой окрестности <tex>(\overline {x_0},\overline {y_0})</tex>. Очевидно, что уравнения связи можно рассмотреть как задачу о неявном отображении. Тогда все g, как и их частные производные — непрерывны. Соответственно, матрица Якоби должна быть обратимой.
rollbackEdits.php mass rollback
[[Безусловный экстремум функции многих переменных|<<]] [[Математический_анализ_1_курс#.D0.93.D0.BB.D0.B0.D0.B2.D0.B0_V_.D0.A0.D1.8F.D0.B4.D1.8B|>> home]]
==Принцип сжатия Банаха==
{{Определение
|definition= Пусть <tex>X</tex> {{---}} B-пространство. Пусть <tex>\overline V</tex> {{---}} замкнутый шар в <tex>X</tex>.<br> <tex> \mathcal{T} : \overline V \to \overline V</tex> {{---}} '''сжатие''' на шаре <tex>V</tex>, если <tex>\exists q \in (0;1) \ \forall x',x'' \in \overline V</tex> <tex> : \| \mathcal{T}x''-\mathcal{T}x' \| \le q \|x''-x'\|</tex>.}}
{{Теорема
|author=Банах
|statement=
У любого сжимающего отображения существует ровно одна неподвижная точка <tex>x^*=\mathcal{T}x^*</tex>.
|proof=
<tex>\forall x_0 \in \overline V :\ x_{n+1}=\mathcal{T}x_n</tex>.
Тогда <tex>\|x_{n+1}-x_n\| = \|\mathcal{T}x_n-\mathcal{T}x_{n-1}\|\le q \|x_n-x_{n-1}\| \leq \ldots \leq q^n \|x_1-x_0\|</tex>
<tex>\sum\limits_{k=1}^\infty \|x_{k+1}-x_k\| \le \|x_1-x_0\|\sum\limits_{k=1}^\infty q^k</tex>, <tex>0<q<1</tex>.
Последний ряд сходится и ряд из норм тоже сходится. По свойствам рядов определим <tex>S=x_1+\sum\limits_{k=1}^\infty (x_{k+1}-x_k)</tex>. <tex>S_n=x_{n+1}</tex>. Если <tex> S_n \to S</tex>, то <tex>x_n \to S</tex>. Но любое сжатие непрерывно(в определении равномерной непрерывности подставить <tex>\delta = \varepsilon</tex>). Это позволяет в <tex>x_{n+1}=Tx_n</tex> перейти к пределу — <tex>S=TS</tex>. Получили неподвижную точку <tex> S </tex>. Допустим теперь, что существуют две различных неподвижных точки: Если <tex>Tx'=x', Tx''=x''</tex>, то составим норму их разности: <tex>\|x''-x'\|=\|Tx''-Tx'\| \le q\|x''-x'\|</tex> и при <tex>\|x''-x'\| \ne 0</tex> <tex>q \ge 1</tex> — противоречие, что противоречит условию. Поэтому <tex>\|x''-x' \|= 0</tex>, следовательно, <tex>x''=x'</tex>.
}}
== 2 Теорема о неявном отображении == Пусть <tex>\overline x \in V \subset \mathbb{R}^n, \overline y \in W \subset \mathbb{R}^m</tex>; , тогда рассмотрим <tex>V\times W=\{(\overline x, \overline y) \in \mathbb R^{n+m},\overline x \in V, \overline y \in W\}</tex>.
<tex>f\colon V(\overline {x_0})\times W(\overline {y_0}) \to \mathbb{R}^m</tex>, <tex>f(x_0,y_0)=0^m</tex>. Существуют ли такие <tex>\delta_1,\delta_2>0</tex>, что для любого <tex>\forall\overline x\in V_{\delta_1}(\overline{x_0})~\nexists</tex> существует единственный <tex> \overline y\in W_{\delta_2}(\overline{y_0})\colon f(\overline x,\overline y)=0^m</tex>?
Если это так, то , в силу единственности y , определяем <tex>\overline y = \phi(\overline x)</tex> на <tex>V_{\delta_1}(\overline{x_0})</tex> так, чтобы <tex>f(\overline x,\phi(\overline x))=0^m</tex>. <tex>\phi</tex> — неявное отображение, определяется как <tex>f(\overline x,\overline y)=0^m,~(x_0,y_0)\colon f(\overline{x_0},\overline{y_0})=0^m</tex>
Сейчас мы установим условия, при которых неявное отображение будет существовать:
<tex>\overline z=f(\overline x,\overline y).~\overline x \in \mathbb R^n;~y,z\in \mathbb R^m.~f_{\overline y}'</tex> — произвольное отображение производная отображения <tex>f</tex>, при фиксированном <tex>x</tex> и варьирующемся <tex>y</tex>.
<tex>f_{\overline y}'(\overline x,\overline y)</tex> (зависит и от <tex>\overline x</tex>, и от <tex>\overline y</tex>). Непрерывность <tex>f_{\overline y}'</tex>: производная — линейный оператор, поэтому непрерывность <tex>f_{\overline y}'</tex> понимается в метрике линейного оператора:
{{Определение
|definition=
Непрерывность линейного оператора:
<tex>\forall \varepsilon >0 \exists \delta > 0\colon~\|\overline{\mathcal{4}x}\|,\|\overline{\mathcal{4}y}\|<\delta\Rightarrow\|f_{\overline y}'(\overline x + \overline{\mathcal{4}x},\overline y + \overline{\mathcal{4}y})-f_{\overline y}'(\overline x,\overline y)\|<\varepsilon</tex>
}}
<tex>f_{\overline y}'(\overline x,\overline y)</tex> — матрица, размером <tex>m\times m</tex>. Оператор непрерывно обратим в <tex>(\overline x,\overline y) </tex>, то есть, у матрицы этого оператора существует обратная (её детерминант не равен нулю).
{{Теорема
|about=
О неявном отображении
|statement=
Пусть для <tex>f</tex> поставлена задача о неявном отображении, с начальными данными <tex>(x_0,y_0)</tex>. Известно, что в окрестности начальных данных<tex>f_{\overline y}'</tex> непрерывно зависит от <tex>\overline x,\overline y</tex>; и непрерывно обратима в <tex>(x_0,y_0)</tex> она непрерывно обратима. Тогда в некоторой окрестности начальных данных неявное отображение существует.
|proof=
Доказательство разбиваем на 2 этапа (и на экзамене они тоже будут спрашиваться по отдельности):
<b>1 этап:</b> Пусть <tex>\Gamma_0=(f_{\overline y}'(\overline{x_0},\overline{y_0}))^{-1},~f(\overline x, \overline y)=0^m</tex>
<tex>\overline y =TLongrightarrow </tex> Пусть <tex>f(\overline x,\overline y)= 0</tex>. Нам нужно решить задачу на неподвижную точку для отображения <tex>T</tex> по переменной <tex>\Gamma_0 f(\overline x, \overline y)=\Gamma_0(0^m)=0,~\overline y</tex> для фиксированного <tex>= \overline xy</tex>— верное в любом случае уравнение. Решать мы будем, применяя принцип сжатия Банаха. Существует ли (в определённых начальных данных) коэффициент сжатия?
<tex>T'\Longleftarrow </tex> Пусть теперь <tex>\overline y =J\overline y -\Gamma_0f_y';~\Gamma_0f_y'Gamma_0 f(\overline{x_0}x,\overline{y_0}y)=J</tex>. Значит, Тогда <tex>T_\Gamma_0 f(\overline x, \overline y)=0^m. \Gamma_0=(f_{\overline y}'(\overline{x_0},\overline{y_0})=0</tex>. По условию <tex>f</tex> зависит от <tex>\overline x, \overline y)^{-1}</tex>, следовательно, <tex>T'det \Gamma_0 \ne 0</tex> — тоже. Тем самым, в определении непрерывности полагаем поэтому соответствующая однородная система уравнений будет иметь только тривиальные решения и <tex>\varepsilon=\frac 12,\exists \delta>0\colon~\|f(\overline{\mathcal 4 x}\|,\|\overline{\mathcal 4 y}\| \le \delta \Rightarrow \| T_{\overline y}'(\overline{x_0}+\overline{\mathcal 4{x_0}},\overline{y_0}+\overline{\mathcal 4{y_0}})\| \le \frac 12=0^m</tex>
Пусть <tex>V_{T(\delta}(overline x, \overline{x_0}y),~W_{= \overline y - \delta}Gamma_0 f(\overline{y_0}x, \overline y)</tex> такие, что тогда <tex>T_{\overline y}'= T(\overline x, \overline y) \le \frac 12,~\forall \overline y'</tex> для <tex> f(x,\overline y'' \in W_{\delta}(\overline{y_0}),~\forall\overline x\in V_{\delta}(\overline{x_0})= 0 </tex>.
Воспользуемся для решения принципом сжатия Банаха. Существует ли (в определённых начальных данных) коэффициент сжатия? <tex>T_{\overline y}' = J - \Gamma_0 f_{\overline y}';~\Gamma_0 f_{\overline y}'(\overline{x_0},\overline{y_0})=J</tex> по определению <tex> \Gamma_0 </tex>. Значит, <tex>T_{\overline y}'(\overline{x_0},\overline{y_0})=0</tex>. По условию, <tex>f</tex> зависит от <tex>\overline x, \overline y</tex>, следовательно, <tex>T'</tex> — тоже. Тем самым, в определении непрерывности полагаем <tex> \varepsilon=\frac 12,\exists \delta>0 </tex> <tex> \|\overline{\mathcal 4 x_0}\|,\|\overline{\mathcal 4 y_0}\| \le \delta \Rightarrow \| T_{\overline y}'(\overline{x_0}+\overline{\mathcal 4{x_0}},\overline{y_0}+\overline{\mathcal 4{y_0}})\| \le \frac 12</tex> Возьмем <tex>V_{\delta}(\overline{x_0}),\ W_{\delta}(\overline{y_0})</tex> такие, что при <tex>~\forall \overline y',\overline y'' \in W_{\delta}(\overline{y_0}),~\forall\overline x\in V_{\delta}(\overline{x_0}):</tex> <tex> \| T_{\overline y}'(\overline x, \overline y) \| \le \frac 12 </tex> Тогда по неравенству Лагранжа <tex>\|T(\overline x,\overline y'')-T(\overline x,\overline y')\| \le \sup\limits_{\overline z \in [y',y'']}\|T_{\overline y}'(\overline x,\overline z)\|\|\overline y''-\overline y'\|</tex>. Но по выбору шаров этот <tex>\sup \le \frac 12</tex> и, таким образом, в наших условиях <tex>\|T(\overline x,\overline y'')-T(\overline x,\overline y')\| \le \frac 12 \|\overline y''-\overline y'\|</tex>. <b>2 этап:</b> На первом этапе найден коэффициент сжатия: <tex>\frac 12</tex>. Если проверить для <tex>T</tex> условия теоремы Банаха по <tex>\overline y</tex> в пределах некоторых окрестностей начальных данных, то у <tex>T</tex> окажется единственная неподвижная точка, следовательно, она и будет значением неявного отображения , и теорема будет доказана.
<tex>\forall\overline x\in V_{\delta}(\overline{x_0}),~\forall \overline y, \in W_{\delta}(\overline{y_0})</tex>
<tex>\overline{y_0}=T(\overline{x_0},\overline{y_0})</tex> (<tex>x_0,y_0</tex> — начальные данные). Тогда:
<tex>\|T(\overline x,\overline y)-y_0\|=\|T(\overline x,\overline y)-T(\overline {x_0},\overline {y_0})\|\\= </tex> <tex> =\|(T(\overline x,\overline y)-T(\overline x,\overline {y_0}))+(T(\overline x,\overline {y_0})-T(\overline {x_0},\overline {y_0}))\|\\le </tex> <tex> \le\|T(\overline x,\overline y)-T(\overline x,\overline {y_0})\|+\|T(\overline x,\overline {y_0})-T(\overline {x_0},\overline {y_0})\|\le </tex> <tex> \le\frac 12 \|\overline y-\overline{y_0}\|+\|T(\overline x,\overline {y_0})-T(\overline {x_0},\overline {y_0})\|</tex> По непрерывности, <tex>T</tex> вторая норма разности стремится к 0 при <tex> \overline x \rightarrow \overline {x_0} </tex>. Полагая в определении непрерывности <tex>\varepsilon=\frac{\delta}2</tex> (<tex>\delta</tex> у нас уже было выбрано), подбираем <tex>\delta':0<\delta'<\delta</tex>, так, чтобы <tex>\|\overline x - \overline{x_0}\|\le\delta' \Rightarrow \|T(\overline x,\overline{y_0})-T(\overline {x_0},\overline{y_0})\|\le\frac{\delta}2</tex>. <tex>\delta'</tex> не зависит от <tex>y</tex>!
<tex>\forall\overline x\in V_{\delta'}(\overline{x_0}),~\forall \overline y, \in W_{\delta}(\overline{y_0}): \|.~T(\overline x,y\cdot)-y_0\|colon W_{\le\frac 12\|y-delta}(\overline{y_0}\|+\frac 12\delta\le\frac 12\delta+\frac 12\delta=\delta:T(x,y)\in to W_{\delta}(\overline{y_0})</tex>является сжатием с <tex>q=\frac 12</tex>.
}}
Приведем пример использования неявного отображения.
Дана система уравнений:
<tex>\begin{cases} f(x,y,\alpha)=0\\
g(x,y,\alpha)=0 \end{cases};</tex> отсюда — если Если существуют <tex>(x_0,y_0,\alpha_0)</tex>, такие, что <tex>\begin{cases} f(x_0,y_0,\alpha_0)=0\\ g(x_0,y_0,\alpha_0)=0 \end{cases};</tex> — верно и А также <tex>\begin{vmatrix} \frac{\delta partial f}{\delta partial x}(x_0,y_0,\alpha_0) & \frac{\delta partial f}{\delta partial y}(x_0,y_0,\alpha_0) \\ \frac{\delta partial g}{\delta partial x}(x_0,y_0,\alpha_0) & \frac{\delta partial g}{\delta partial y}(x_0,y_0,\alpha_0)\end{vmatrix}\ne 0</tex>, а сами функции <tex>f</tex> и <tex>g</tex> — указанные выше частные производные непрерывны, то тогда, по доказательству теоремытолько что доказанной теореме, можно утверждать, что «возмущённая система уравнений»: <tex>\begin{cases} f(x_0,y_0,\alpha_0+\mathcal 4 \alpha)=0\\ g(x_0,y_0,\alpha_0+\mathcal 4 \alpha)=0 \end{cases};</tex> при некоторых <tex>\delta > 0, |\mathcal 4 \alpha|,|x-x_0|,|y-y_0|<0</tex>, <tex>\forall\alpha</tex> будет иметь единственное решение по переменным <tex>\overline x,\overline y</tex>. Выяснить этот факт для конкретной системы некоторым прямым методом, как правило, невозможно. ===Важное следствие==={{Теорема|statement=Пусть <tex>\exists T\colon\mathbb R^n \to\mathbb R^n ; det(T'(\overline {x_0}))\ne 0</tex>. Тогда это отображение в окрестности <tex> \overline {x_0} </tex> локально обратимо.|proof=<tex> \overline y = T(\overline x),\overline {y_0} = T(\overline {x_0})</tex>.
Чтобы обратить <utex>Важное следствиеT</utex>, надо в первом равенстве полагать <tex>: Пусть x</tex>\exists T\colon\mathbb R^n \to\mathbb R^n ; det(T'(\overline {x_0}))\ne 0неизвестным, а <tex>y</tex>— заданным. Тогда это отображение Мы хотим доказать, что решение у такого уравнения обязательно будет (всё в окрестности этой точки локально обратимонекоторых окрестностях начальных данных).
<tex>T^{-1}</tex> — неявное отображение. Локальная обратимость <tex>T</tex> определена непрерывностью <tex>T</tex>, непрерывностью соответствующих частных производных и тем фактом, что <tex>f'_{\overline x}(\overline x,\overline y)=-T'(x).~</tex> <tex> det(T'(\overline {x_0}))\ne 0\Rightarrow det(f'_{\overline x}(\overline {x_0}))\ne 0 \Rightarrow</tex> условия теоремы о неявном отображении выполнены. , и <tex>\vartriangleleftT </tex>локально обратимо. }}
То, что мы установили — нетривиальное обобщение стандартного одномерного факта:
Пусть <tex>y=f(x),f'(x_0)\ne 0,f'(x)</tex> — непрерывна.
Если <tex>f'(x_0)>0 \Rightarrow \exists \delta > 0: |x-x_0|\le 0 \delta \Rightarrow f'(x)>0</tex>. Тогда на отрезке <tex>[x_0-\delta;x_0+\delta]~f</tex> возрастает , и у неё существует обратная функция. ===Задача об условном экстремуме===
Ещё одним возможным приложением неявных отображений может служить задача об условном экстремуме.
g_m(\overline x,\overline y)=0 \end{cases};</tex>
<tex>(\overline{x_0},\overline{y_0})</tex> — '''условный максимум ''' функции <tex>f</tex>, если при для всех <tex>\overline x \approx \overline{x_0},~\overline y \approx \overline{y_0}</tex> и <tex>(\overline x,\overline y)</tex>, удовлетворяющих уравнениям связи, выполняется неравенство <tex>f(\overline x,\overline y)\le f(\overline {x_0},\overline {y_0})</tex>. Если же <tex>f(\overline x,\overline y)\ge f(\overline {x_0},\overline {y_0}),~(\overline{x_0},\overline{y_0})</tex> — '''условный минимум'''.
<tex>\overline y=\phi(\overline x).~,\ \overline z=f(\overline x,\phi(\overline x))</tex>. Мы получили задачу на безусловный экстреммум для полученного <tex>\overline z</tex>. Т.к. практически неявно отображающую формулу не найти, то можно пытаться составлять некоторую систему соотношения для точек, подобранных для условного экстремума, исходя из инвариантности дифференциалов n-го порядка. По этой инвариантности необходимые условия экстремума:
<tex>dz=0</tex>
<tex>\sum\limits_{j=1}^n \frac {\delta partial f}{\delta partial x_j}(\overline x,\overline y)dx_j+\sum\limits_{i=1}^m \frac {\delta partial f}{\delta partial y_i}(\overline x,\overline y)dy_i\equiv = 0\qquad (*)</tex>
Но так как <tex>\overline y=\phi(\overline x)</tex>, то, в отличие от безусловного экстремума, в котором мы могли бы все частные производные приравнять к нулю и получить систему, мы так решать не можем, ибо <tex>dy_i</tex> зависит от <tex>dx_1,\dots dx_n</tex>. Но, в отличие от <tex>\phi</tex>, эту зависимость можно найти явно. У нас должны выполняться следующие условия:
<tex>g_k(\overline x,\overline y)=0, k=\overline{1,m}</tex>
<tex>\sum\limits_{j=1}^n \frac {\delta partial g_k}{\delta partial x_j}dx_j+\sum\limits_{i=1}^m \frac {\delta partial g_k}{\delta partial y_i}dy_i\equiv = 0</tex>
В результате мы получаем СЛАУ для зависимости дифференциалов. Её матрицей будет матрица Якоби <tex>g'_{\overline y}(\overline x,\overline y)</tex>. Раз она обратима в <tex>(x_0,y_0)</tex>, то по непрерывности она будет обратима в окрестности этой точки, следовательно, <tex>dy</tex> можно выразить через <tex>dx</tex>, формулы будут линейны.
<tex>dy_1=\sum\limits_{j=1}^n A_{1j}dx_j</tex>. Тогда, подставляя эти форулы в <tex>(*)</tex>, получим <tex>\sum\limits_{j=1}^m n B_j dx_j=0 \Rightarrow \forall j : B_j=0</tex>, так как дифференцируются независимые переменные.
Мы получили систему уравнений для полученных точек, похожих на условный экстремум; которую надо решать вместе с уравнениями связи.
На самом деле , этому можно придать более удобную форму, придуманную Лагранжем (метод множителей Лагранжа) (но математической новизны в нём нет!)
'''Метод множителей Лагранжа:'''
<tex>F(\overline x,\overline y,\overline {\lambda})=f(\overline x,\overline y)+\sum\limits_{k=1}^m \lambda_k g_k(\overline x,\overline y).</tex> Далее составляем систему соотношений так, будто для <tex>F</tex> мы стали искать безусловный экстремум:
<tex>\begin{cases} \frac {\delta partial F}{\delta partial x_j}=0\\ \frac {\delta partial F}{\delta partial y_i}=0\\ \frac {\delta partial F}{\delta partial \lambda_k}=0 \Longleftrightarrow g_k(\overline x,\overline y)=0\end{cases};</tex>
Если всё это раскрыть, получим то, о чём мы говорили выше, но эта запись более компактна.
[[Безусловный экстремум функции многих переменных|<<]] [[Математический_анализ_1_курс#.D0.93.D0.BB.D0.B0.D0.B2.D0.B0_V_.D0.A0.D1.8F.D0.B4.D1.8B|>> home]]
[[Категория: Математический анализ 1 курс]]
