Преобразование Адамара H (Hadamar) - унитарный оператор, действующий на кубит по правилу:
[math]\hat{H}|0\rangle = \frac {1} {\sqrt2} |0\rangle + \frac {1} {\sqrt2} |1\rangle[/math]
[math]\hat{H}|1\rangle = \frac {1} {\sqrt2} |0\rangle - \frac {1} {\sqrt2} |1\rangle[/math]
Для входного вектора преобразование выдаст следующее:
[math]\hat{H}|\psi\rangle = \hat{H}(\alpha|0\rangle + \beta|1\rangle) = \frac {1} {\sqrt2} (\alpha + \beta) |0\rangle + \frac {1} {\sqrt2} (\alpha - \beta) |1\rangle[/math]
Элемент Адамара задается матрицей:
[math] H = \frac {1} {\sqrt2} \begin{pmatrix}
1 & 1\\
1 & -1
\end{pmatrix} [/math]
Если преобразование Адамара применить два раза, то получится исходное состояние.
Если представлять состояние квантового кубита как точку на окружности, то преобразование Адамара равносильно симметричному относительно луча под углом [math] \pi/8 [/math] отражению точки.
Заметим, что если применить преобразование Адамара к каждому кубиту [math]m[/math]-кубитовой системы, то для каждого [math] x \in \{0,1\}^{m} [/math] будет:
[math] |x\rangle=(|0\rangle+(-1)^{x_1} |1\rangle)(|0\rangle+(-1)^{x_2 }|1\rangle)...(|0\rangle+(-1)^{x_m}|1\rangle) = \sum \limits_{y \in \{0,1\}^m } ( \prod \limits_{i : y^i = 1} (-1)^{x_i }) = \sum \limits_{y \in \{0,1\}^m } (-1)^{x \land y}|y \rangle [/math].
